離心式通風機畢業(yè)設(shè)計外文翻譯

1、<p>　　Hindawi出版公司</p><p><b>　　國際旋轉(zhuǎn)機械雜志</b></p><p>　　卷2007，文章編號34901，10頁</p><p>　　日期：2007/10/17</p><p><b>　　研究論文</b></p><p>　　在

2、離心風機非定常流葉輪幾何的影響:數(shù)值和實驗分析</p><p>　　Younsi巴克爾F和R kouidri，雷的實驗室，國立藝術(shù)與sup´151大道醫(yī)院教育處（法國巴黎），于2007年5月14日寄出;2007年11月26日接受</p><p>　　由Ion Paraschivoiu推薦</p><p>　　本研究的目的是評估設(shè)計參數(shù)對非定常流前彎離心風機

3、及對空氣聲學的行為的影響。為此,數(shù)值和實驗研究已經(jīng)被實行了四個不同幾何參數(shù)的離心葉輪設(shè)計。同樣的渦形機殼已經(jīng)用于研究這些葉輪。對非定常流的行為的影響與不規(guī)則的葉片間距,葉片數(shù)和徑向葉輪邊緣之間的距離和蝸殼舌部進行了研究。數(shù)值模擬非定常流已經(jīng)使用計算流體動力學(CFD)工具基于非定常雷諾平均納維斯托克斯(URANS)方法。研究重點是不穩(wěn)定引起的空氣動力蝸殼和旋轉(zhuǎn)葉輪葉片之間的相互作用。為了預測在遠場聲壓,非定常流變量提供的CFD計算在Ff

4、owcs Williams-Hawkings方程(FW-H)中被用作輸入。這個工作涉及氣動測量的實驗部分風扇使用試驗臺的性能根據(jù)ISO 5801(1997)標準。此外,壓力麥克風為了測量墻的壓力波動已經(jīng)嵌裝蝸殼舌部表面。聲壓級(SPL)測量為了消除干擾噪聲反射在消聲室中進行了。最后,數(shù)值結(jié)果與實驗測量結(jié)果和墻壓力波動之間的相關(guān)性和遠場噪聲信號被發(fā)現(xiàn)。</p><p>　　版權(quán)©2007 m . Youn

5、si et al。這是一個開放的文章在知識共享歸屬許可下發(fā)布的,允許不受限制地使用、分配和復制在任何媒介,提供最初的工作是正確引用。</p><p><b>　　1.介紹</b></p><p>　　前彎離心風機和軸流式風機相比質(zhì)量流率和密實度大廣泛應(yīng)用于工業(yè)中。除此之外,和相比落后的風機他們有一個更高的總壓強上升相比,。盡管他們的低效率,但是他們還是可以在建筑集中供

6、熱和空調(diào)系統(tǒng)采用循環(huán)風機,作為汽車鼓風機heating-cooling單位和許多其他應(yīng)用程序。</p><p>　　最近三維粘性流場的CFD技術(shù)的發(fā)展提供了一個有效用于分析和設(shè)計的工具。因此,把URANS方法用于流體分析技術(shù)在渦輪機應(yīng)用中已經(jīng)取得了令人矚目的成績。</p><p>　　最近,更多的關(guān)注已經(jīng)投入到研究設(shè)計參數(shù)對性能的影響和離心風扇的噪音上。Boltezar等人。[2]研究了不

7、規(guī)則的葉片間距汽車交流發(fā)電機徑向風機在全部SPL和噪聲譜中的影響。在他們的研究中,他們計算SPL，光譜值理論，幾種類型的值和比較風機不同葉片間距來測量結(jié)果。他們發(fā)現(xiàn),改變?nèi)~片間距不會顯著改變總SPL。然而,聲功率在幾個諧波的重要分散被發(fā)現(xiàn)與不規(guī)則的風扇葉片間距,從而允許減少警笛的效果。他們從理論上預測這種現(xiàn)象并在實驗證實它。Jeon[3]使用離散渦方法(數(shù)字式電壓表)來描述離心風機的流場。他采用了Lowson[4]方程以獲得聲遠場信息從

8、葉片上的不穩(wěn)定的力量波動。他的研究的目的是探討旋轉(zhuǎn)速度的影響,流速,截止距離,葉片上的噪音。Cho and Moon[5]通過求解二維(2 d)不可壓縮n - s方程來計算使用的非定常粘性流場的橫流風機。他們開發(fā)了FWH方程來預測聲壓力和研究聲受益不平衡的葉輪葉片間距。</p><p>　　表1：參考風機的幾何特性。</p><p><b>　　葉輪va160參考</b&g

9、t;</p><p><b>　　描述價值</b></p><p>　　葉片數(shù) 39</p><p>　　葉輪寬度 70mm</p><p>　　葉片弦長26.2 mm</p><p>　　葉片厚度

10、 1mm</p><p>　　葉片入口角 5</p><p>　　葉片出口角 70</p><p>　　葉片形圓弧 圖1：刀片間角分布</p><p>　　葉輪進口直徑 120mm</p><

11、;p>　　葉輪出口直徑 160mm</p><p>　　轉(zhuǎn)速3000 rpm </p><p><b>　　葉片數(shù)</b></p><p><b>　　蝸殼</b></p><p>　　入口直徑

12、 120mm</p><p>　　出口尺寸100 *76 mm</p><p>　　蝸舌半徑 5mm </p><p>　　蝸舌的位置 90毫米的半徑</p><p>　　蝸殼形狀對數(shù)定律圖2：調(diào)查粉絲的幾何形狀</p>

13、<p>　　Ballesteros tajadura等人。[6]一三—完全不穩(wěn)定的三維數(shù)值模擬在整個非定常流葉輪蝸殼配置一個印度—試驗離心風機。他們獲得的壓力波動在一些地方，在蝸殼壁，他們發(fā)現(xiàn)了一個很好的數(shù)值模擬與實驗結(jié)果的一致性—結(jié)果。在這項研究中，無論是數(shù)值模擬和實驗研究—方法是用來評估在設(shè)計參數(shù)的影響—對離心風機和它們的影響的非定常流，在氣動性能。</p><p><b>　　2．球

14、迷介紹</b></p><p>　　在這項研究中，四個葉輪（va160，va160d，va150，va160e）設(shè)計的各種幾何參數(shù)在同一蝸殼的研究。我的va160—39葉螺旋槳作為參考。COM—相對于va160，呈現(xiàn)不規(guī)則的va160d刀片間距，有二?的va150不同葉輪出口直徑（150毫米），和va160e只有19刀。主要的通用電氣—參考的葉輪ometrical特點和VO—琵琶套管列于表1。關(guān)于va

15、160d葉輪、葉片間距分布—分布已經(jīng)使用下列方程本文作者提出：</p><p>　　在k = 50，Z = 39，N = 3。</p><p>　　這個方程給出了葉片間距角度為竇—*正弦函數(shù)的葉片數(shù)B（參見圖1）。這個va160風扇有一個恒定的刀片間距角度9.23度。</p><p>　　圖2描述了四種葉輪的幾何形狀的聯(lián)合國—在考慮。這些參數(shù)已被改變一個完整的三維計

16、算機輔助設(shè)計模型（計算機輔助設(shè)計）為了建立原型實驗研究—等。 </p><p><b>　　3.實驗工作</b></p><p>　　已經(jīng)進行了整體測量的測試在圖3上設(shè)計和建造的LEMFI顯示—榮盛根據(jù)ISO 5801標準。為了使這些測量成為可能，這種規(guī)范化的管安裝放置在離心風機的上游。</p><p><b>　?。╝）</

17、b></p><p><b>　　（b）</b></p><p>　　出口離心風機收斂管旋轉(zhuǎn)軸隔膜</p><p><b>　　與進氣管</b></p><p>　　圖3：試驗臺和壓力?uctuations測量at the蝸殼舌（A）以及素描實驗設(shè)施（B）</p><p&g

18、t;　　可能不同的流量通過改變一個直徑社會板（膜）。旋轉(zhuǎn)速度由一使用光學式轉(zhuǎn)速表頻率轉(zhuǎn)換器和測量—在0.1%的精度。對于每一個給定的直徑—器，通過離心風機提供的靜態(tài)壓力用微壓計測量（精度1%）。前—實驗工作也由墻的測量蝸殼壓力波動。因此，一個公司01分貝米特拉維40 BH 1 / 4。壓力麥克風目前有0.2分貝的不確定性已經(jīng)被安裝在蝸舌表面。此外，一個阿?，m01分貝—米特拉維40 AE 1 / 2。自由場麥克風帶有0.2分貝不確定，受保

19、護的鼻子錐，已被用于或—測量聲壓力。這些聲學測量—測試已在消聲室中進行（5.9×4.4×4.25米）。背景聲壓級為18分貝和切—O?頻率為75 Hz。為了使這些測量可能的話，風扇已經(jīng)適應(yīng)了一個小密封盒（0.6米×0.6米×0.6米），并符合國際標準組織5801檢驗標準。一個自由場麥克風被放置一米遠離風扇旋轉(zhuǎn)軸在同一方向的出口管（見圖4）。后校準操作，麥克風信號已進入個人計算機為基礎(chǔ)的數(shù)據(jù)采集—定位

20、系統(tǒng)，和數(shù)據(jù)使用窄帶寬度分析。為了比較不穩(wěn)定的流動行為在同一個操作點（500立方米/小時調(diào)查的球迷，680帕），風扇轉(zhuǎn)速已確定—試驗。因此，對va160轉(zhuǎn)速，va160</p><p><b>　　4、數(shù)值模擬</b></p><p>　　考慮旋轉(zhuǎn)的不穩(wěn)定的相互作用葉輪葉片和固定風扇殼和理解內(nèi)部流動，基于數(shù)值模擬有限體積數(shù)值方法采用FLUENT 6.2碼計算所得。給定

21、的幾何參數(shù)表1中采用了以生成計算—國際域名已被分為兩個區(qū)域：一種旋轉(zhuǎn)區(qū)域，包括葉輪和靜止區(qū)域。這種配置考慮葉輪和蝸殼之間的間隙。入口和風機的出口表面已被擴展以保證數(shù)值穩(wěn)定性和減少邊界條件因素方面。所得到的計算域如圖5所示。</p><p>　　由此產(chǎn)生的幾何形狀已被用來建立一個混合網(wǎng)格。在網(wǎng)格重新進行了研究和適應(yīng)流動形態(tài)最小元失真，高梯度區(qū)域達到所需的分辨率。這項研究的細節(jié)在以前的文章younsi等人報道。 [

22、7，8 ]。保留網(wǎng)格的一個例子</p><p><b>　?。╝）（b）</b></p><p>　　圖4：在消聲室的聲學測量（一）素描實驗裝置（乙）</p><p>　?。╝） (b)</p><p>　　圖5：幾何的?流域建模 圖6：保留對va160風扇網(wǎng)格<

23、;/p><p>　　如圖6所示。所有的網(wǎng)格生成的四球迷包含約二百萬個元素。關(guān)于數(shù)值模擬參數(shù)，速度—城市入口和壓力出口邊界條件已分別應(yīng)用于入口和出口。根據(jù)他的[ 9 ]，一個?固定質(zhì)量?流量在COM口—計算域的身體不適合非定常計算—弱，特別是考慮到轉(zhuǎn)子/定子相互作用?；瑒泳W(wǎng)格技術(shù)已被應(yīng)用到為了使非定常相互作用的接口葉輪與蝸殼之間。湍流被Kω- SST模型[ 10 ]模型。SST模性能進行了研究，在大量的驗證—誤碼率[

24、11 ]。它已被證明執(zhí)行非常好不良壓力梯度的空氣動力流動。馬克斯—允許殘留量低于或等于10?4。執(zhí)政方程已經(jīng)解決了使用隔離的求解器，和一個中心的簡單算法已被用于壓力速度耦合。時間依賴項計劃是美國證券交易委員會—二階。101325帕的壓力已被應(yīng)用到的出口，和一個合適的值已被確定為入口。CFD模擬程序開始非定常流用凍結(jié)轉(zhuǎn)子法計算。在這種情況下，葉輪和殼體的相對位置不改變在計算過程中。對于非定常計算，網(wǎng)格在計算過程中改變它們的相對位置—葉輪的

25、角速度。時間步長非定常計算已被設(shè)置為5.10?5秒。這個所選時間步長與即時通訊的轉(zhuǎn)速有關(guān)—螺旋槳是足夠小，以獲得必要的時間分辨率—由于葉片通道的現(xiàn)象和捕捉到的現(xiàn)</p><p><b>　　在Δ的設(shè)置為2毫米</b></p><p>　　不穩(wěn)定的計算進行了七個即時通訊—螺旋槳轉(zhuǎn)速，和得到的時間數(shù)據(jù)已保存為每個時間步。在窗口的時間信號采用漢明窗函數(shù)，每個記錄的樣品已快速

26、傅里葉變換（FFT）處理（Pref = 2×10?5 Pa），然后氣動壓力譜已終于得到。</p><p><b>　　5、氣動計算</b></p><p>　?。‵W-H方程的）[ 12，13 ]，本質(zhì)上是一個非—瞬時波動方程可以得出利用連續(xù)性方程和納維-斯托克斯方程。這個FW-H方程可寫成如下：</p><p>　　首先亮電源（3）

27、是單極（厚—）和偶極子（加載）源，分別基于它們的數(shù)學結(jié)構(gòu)。單極源項噪聲產(chǎn)生的液態(tài)位移為體傳遞模型。偶極子或加載源項模型的噪聲，結(jié)果從非定常運動的力車身表面的分布。這兩個來源都是表面的來源，即，它們僅在表面上的f= 0利用狄拉克δ函數(shù)δ表示（F）。第三術(shù)語是一個四極源項，在整個卷是數(shù)據(jù)表面為Heaviside函數(shù)H（f）表示外部。</p><p>　　使用自由空間的格林函數(shù)（δ（g）/ 4G =τ?T + R /

28、A0），溶液（3）得到。因此，完整的解決方案由表面積分和體積積分。的表面積分的貢獻從單極和偶極聲源和部分從四極源，如果整合面是不透水的。體積積分的貢獻代表四極（體積）的來源，在該地區(qū)以外當流動是亞源表面變小。因此，體積積分被忽略。最后，</p><p><b>　　（5）</b></p><p>　　這兩個條件（5），PT（x，t）和PT（x，t）的權(quán)利，厚度和負載條

29、件，分別給出</p><p><b>　?。?）</b></p><p><b>　　（麥克風的位置）</b></p><p>　?。捎蛑惺褂肍W-H方程）</p><p>　　圖7：聲場的計算和積分的位置—作用域</p><p>　　方括號中的（6）表示系統(tǒng)內(nèi)核—積分計

30、算相應(yīng)的延遲時間是?內(nèi)德如下：</p><p><b>　?。?）</b></p><p>　　出現(xiàn)在各種帶量（6）是向量的內(nèi)部產(chǎn)品和隱含的單位向量下標。例如，</p><p><b>　?。?）</b></p><p>　　在輻射和氮的單位矢量表示壁法線方向，分別。點過一個變量表示源時間地變化的波

31、動變量穩(wěn)定后采用URANS計算，對壓力和速度?波動葉輪表面已提取2000次，然后，在接收端計算出聲壓信號在氣動計算過程中收集的源數(shù)據(jù)的位置。重要的是要陳述存在蝸殼是忽視了這種方法（自由場輻射）。為了這個原因，聲壓計算已在圖7所示的位置進行。</p><p><b>　　氣動結(jié)果與討論</b></p><p>　　在表2中可以看出，va160d風扇（不規(guī)則葉片間距）具有

32、相同的特征風扇（va160）。這一結(jié)果表明，在葉片間距的變化并不明顯?明顯改變風扇的氣動特性。</p><p>　　相比于其他的球迷，這va150提出更好的效率由于其較小的出口半徑，有助于最大限度地降低軸扭矩施加在程度的葉片脫層。然而，壓力下降是通過增加轉(zhuǎn)速3200rpm時補償。此外，該va160e風扇提供了一個更好的效率相比于va160和va160d球迷。事實上，減少葉片的數(shù)目有助于通過葉輪葉片網(wǎng)格的空氣動力損

33、失最小化。然后，以產(chǎn)生所要求的風機特性（680pa），葉輪轉(zhuǎn)速降低到2900轉(zhuǎn)。 </p><p>　　圖8顯示的瞬時速度場在va160，va160d，va150的正中面，和va160e風扇，各自地。根據(jù)這些數(shù)字，通過葉輪的旋轉(zhuǎn)產(chǎn)生的蝸殼為靜壓動壓轉(zhuǎn)換可以看出。一個非齊次的速度分布在蝸殼舌部與葉輪之間的間隙的外圍區(qū)，具有很高的速度梯度。蝸殼舌部的作用是驅(qū)動流動對風扇出口也提出流動的奇異性。在蝸殼形狀創(chuàng)建一個幾何不

34、對稱的影響的速度和壓力分布。</p><p>　　va160和va160d風扇之間的比較表明，葉片間距的變化并不明顯改變整個風扇的流動場。另一方面，該va150風扇提出了在葉輪周邊更均勻的流動場，特別是在蝸殼舌部區(qū)域。在這樣的配置，蝸殼舌部和旋轉(zhuǎn)葉片之間的相互作用是通過減少蝸殼舌部與葉輪外圍之間的徑向距離最小化。</p><p>　　根據(jù)圖8，與較小數(shù)量的va160e—誤碼率的葉片產(chǎn)生一個

35、非齊次流動場，特別是在葉輪的邊緣。類似的結(jié)果在[ 14 ]關(guān)于在離心泵流動場影響葉片數(shù)的因素。</p><p><b>　　表2：氣動特性</b></p><p>　　圖8：瞬時速度場在子午面（0.14秒）通過增加旋轉(zhuǎn)速度為3200轉(zhuǎn)</p><p>　　7、壁壓波動光譜分析</p><p>　　在壓力?波動的時間歷程—

36、研究了節(jié)點在蝸殼舌部示于圖9對應(yīng)的譜分析。怒江—數(shù)值結(jié)果與實驗數(shù)據(jù)。CON—中va160和va150球迷，一個很好的協(xié)議被發(fā)現(xiàn)之間的測量數(shù)據(jù)和數(shù)值計算，特別是在葉片通過頻率（BPF）和較低的頻率。光譜的壓力?波動水平計算，這些球迷的測量表明，主導模式發(fā)生在1950赫茲和2080赫茲，分別。這些頻率點對應(yīng)的帶通濾波器。在光譜中的其他顯性峰的情況下觀察到的諧波頻率。這是由于自然的葉輪和蝸殼舌部之間相互作用產(chǎn)生小干擾。因此，相應(yīng)的諧波被隱藏的

37、寬帶信號分量。這可能會產(chǎn)生信號的音調(diào)主要成分的相互作用是由于葉輪外圍靠近蝸殼舌部的存在。對于va160比va150壓力?波動水平在BPF譜高。這個va150呈現(xiàn)較小的徑向距離之間的葉輪和蝸舌，以及氣動相互作用—旋轉(zhuǎn)和固定的區(qū)域是不太重要的。</p><p>　　關(guān)于va160d風扇的行為，壁面壓力?波動被低估的測量。對于這些高壓?波動，壓力麥克風飽和，和真正的信號是不充分的閱讀。這種現(xiàn)象之間的比較說明—數(shù)值和實驗

38、信號的振幅隨時間。然而，實驗信號的整體形式是在良好的協(xié)議與計算流體力學的預測。時間信號—信號表明一段所有三葉集團每對應(yīng)于三葉圖案的革命150HZ。另一方面，分裂的離散頻率從帶通濾波器分離為150的倍數(shù)。關(guān)于非定常壓力所產(chǎn)生的va160e風扇，由于麥克風現(xiàn)象坐—觀察時間。觀察到2個高的顯性峰在帶通濾波器（950 Hz）和第二諧波頻率（1900赫茲）?？梢钥闯觯瑝毫Σ▌铀皆谶@些頻率是va160e比va150高。最后，對四種光譜的分析結(jié)果表

39、明數(shù)值和實驗數(shù)據(jù)不匹配。</p><p><b>　　旋轉(zhuǎn)</b></p><p>　　時間（s）頻率（HZ）</p><p>　　旋轉(zhuǎn) （a） VA160</p><p>　　時間（s）頻率（HZ）</p><p>　　(b) VA160D</p><p

40、><b>　　旋轉(zhuǎn)</b></p><p>　　時間（s）頻率（HZ）</p><p><b>　　(c) VA150</b></p><p><b>　　旋轉(zhuǎn)</b></p><p>　　時間（s）頻率（HZ）</p><p>　　(d) VA1

41、60E</p><p>　　圖9：壁面壓力?波動與相應(yīng)的光譜分析（va160，va160d，va150，和va160e）（頻率分辨率=12.5HZ）</p><p>　　頻率（HZ）頻率（HZ）</p><p>　　(a) VA160 (b) VA160D</p><p>　　

42、頻率（HZ）頻率（HZ）</p><p>　　(c) VA150 (d) VA160E</p><p>　　圖10：聲學壓力的調(diào)查的球迷-（頻率分辨率= 12.5赫茲）</p><p>　　某些頻率（約4000赫茲）。這截止頻率是網(wǎng)格分辨率有關(guān)，它代表了頻率分辨上限所采用的數(shù)值模擬。更精細的網(wǎng)格，再加上大渦模擬計算，可

43、以提高這些結(jié)果之間的匹配。因此，得到的數(shù)值結(jié)果從4000Hz至8000Hz的頻率范圍內(nèi)沒有物理意義?意義。這部分的信號稱為“數(shù)值噪聲是由于數(shù)值處理方面。因此，最大頻率FMC合理解決由局部網(wǎng)格間距Δ是[ 15 ]</p><p><b>　　（10）</b></p><p>　　另一方面，前彎葉片遭受的一些復雜現(xiàn)象與流動分離相關(guān)并對葉片進口角導致液體顆粒與葉片前緣之間的

44、強相互作用。這些現(xiàn)象無法用URANS方法充分建模。</p><p><b>　　8、聲學結(jié)果與討論</b></p><p>　　由四個調(diào)查所產(chǎn)生的聲學信號球迷如圖10（1），10（乙），10（三），和10（3），分別。實驗數(shù)據(jù)進行比較的URANS / FW-H計算。在遠?領(lǐng)域得到這些信號的分析表明，在近場和遠場領(lǐng)域獲得的非定常壓力之間的關(guān)系。因此，在壁面壓力?波動水平

45、段引用的話也都是有效的在本節(jié)。四信號顯示2峰在300HZ和600HZ，分別與風扇電機的簽名相關(guān)，這并不取決于反滲透—轉(zhuǎn)速。</p><p>　　表3：數(shù)值和實驗SPL值（va160）</p><p>　　表4：數(shù)值和實驗SPL值（va160d）</p><p>　　表5：數(shù)值和實驗SPL值（va150）</p><p>　　表6：數(shù)值和實驗S

46、PL值（va160e）</p><p>　　表4，3，5，和6之間的比較在卓越頻率的數(shù)值和實驗結(jié)果—頻率。（BPF及其諧波）的調(diào)查的球迷?？梢钥闯?，通過數(shù)值給出的SPL值計算是低于測量數(shù)據(jù)（～5到8分貝）。這些二?差異部分代表重新思索與再?—并不是把實驗設(shè)備包含考慮到在FW-H方程（免費?場輻射）。在另一方面，數(shù)值模擬還沒有被使用為了預測寬帶噪聲。根據(jù)[ 13 ]，URANS計算不能充分提供的表面寬帶噪聲預測所需

47、的壓力?波動—等。這句話說明了二?差異對寬帶信號組件之間的數(shù)值和實驗結(jié)果。因此，該預顯?不能部分—用聲信號由音調(diào)噪聲產(chǎn)生由?流不穩(wěn)定之間的相互作用和旋轉(zhuǎn)—ING的葉片和蝸殼。</p><p>　　根據(jù)表4，va150風扇產(chǎn)生的聲壓比va160風扇顯示距離減少葉片邊緣和蝸舌可以最大限度地減少產(chǎn)生的噪聲降低（～4dB的BPF）。</p><p>　　關(guān)于va160e風扇，它給出了最高聲壓級的C

48、OM—相對于其他的球迷。這一結(jié)果表明，減少葉片的數(shù)量會產(chǎn)生強烈的空氣動力間—行動（在蝸舌和旋轉(zhuǎn)葉片），有助于強化音調(diào)噪聲在BPF。</p><p><b>　　9、結(jié)論</b></p><p>　　在影響設(shè)計參數(shù)對離心風機的非定常流現(xiàn)在已采用數(shù)值模擬與試驗研究。研究表明，這種影響與不規(guī)則葉片間距，葉片數(shù)，和葉輪的外圍和蝸殼舌部之間的徑向距離等有關(guān)。壁面壓力波動和遠場噪

49、聲信號之間的相關(guān)性已被發(fā)現(xiàn)。</p><p>　　將這項工作擴大到以下工作是很有意思的：</p><p>　　采用大渦模擬方法來喂聲學模型；</p><p>　　(i)利用大渦模擬方法對聲學模型進行分析</p><p>　　(ii)利用激光多普勒測速儀（LDV）和粒子圖像測速技術(shù)（PIV）技術(shù)</p><p>　　來研

50、究非定常速度場；</p><p>　　(iii)包括在FW-H方程中的殼體因素。</p><p><b>　　命名</b></p><p>　　A0：遠場聲速[米/秒]</p><p>　　f= 0：描述源表面的功能：</p><p><b>　　葉輪葉片表面[?]</b>&

51、lt;/p><p><b>　　F：頻率[赫茲]</b></p><p>　　FMC：網(wǎng)格?截止頻率[赫茲]</p><p>　　G：格林函數(shù)=τ?T + R / C [?</p><p>　　H（f）：Heaviside函數(shù)[?]</p><p>　　K：葉片分布系數(shù)?COE?[ ]</p&g

52、t;<p>　　M：本地馬赫數(shù)向量源</p><p>　　相對于框架?固定到原狀中，組件?MI [ ]</p><p><b>　　N：轉(zhuǎn)速[轉(zhuǎn)]</b></p><p>　　n：葉片重復數(shù)[?]</p><p>　　nj:單位法向量[?]</p><p><b>　　P’

53、：聲壓</b></p><p>　　pij：壓縮應(yīng)力張量</p><p>　　pref：參考壓力[巴勒斯坦]</p><p>　　R：觀察者與來源的距離</p><p>　　R2：葉輪半徑[M].</p><p><b>　　T：觀察時間</b></p><p>

54、;　　Tij：光照不應(yīng)力張量[巴勒斯坦]</p><p>　　u’：速度擾動[米/秒]</p><p>　　uj：在xi向流體速度在 [米/秒]</p><p>　　un：正常方向的流體流速</p><p>　　vi：在xi向表面速度[米/秒]</p><p>　　vn：表面速度在正常方向[米/秒]</p>

55、<p><b>　　x：觀察者位置向量</b></p><p><b>　　z：刀片計數(shù)</b></p><p>　　δ（F）：狄拉克δ函數(shù)[</p><p><b>　　Δ：電池尺寸[毫米</b></p><p>　　ΔPS：由風扇[巴勒斯坦]產(chǎn)生的靜壓<

56、/p><p>　　ΔS：單元格大小在葉輪周邊[毫米</p><p><b>　　Δt：時間步[的</b></p><p>　　Δθb：Δθ刀片間距角度[</p><p>　　ρ：密度[公斤/立方米</p><p><b>　　τ：源時間[的</b></p><

57、p>　　η：E?效率[ % ]</p><p><b>　　下標</b></p><p><b>　　b: 刀片計數(shù)</b></p><p><b>　　L: 加載噪聲分量</b></p><p><b>　　T: 厚度噪聲分量</b></p&

58、gt;<p>　　0: 表示液體在靜止介質(zhì)中的變量。</p><p><b>　　致謝</b></p><p>　　作者希望感謝允許他們（研究所和協(xié)調(diào)應(yīng)急處置聲學/音樂）利用其消聲室。</p><p><b>　　參考文獻</b></p><p>　　[ 1 ]國際標準化航空公司580

59、1，“工業(yè)風機性能測試使用標準化航空公司，”1997。[ 2 ] M. boltezar，M.梅薩里奇，A. kuhelj，“在?影響不均勻的葉片間距對SPL和徑向風扇噪聲譜，“聲音和振動，216卷，4號pp.697–雜志，711，1998。[ 3 ] W. H.先生，“E?等設(shè)計參數(shù)對離心風機噪聲特性的數(shù)值研究，“聲音和振動，265卷，第1頁221–雜志，2302003?！?】M.V. Lowson，“奇異的聲音?運動場，“在倫

60、敦，英國皇家學會學報A輯，286卷，1407號，559頁–572，1965。[ 5 ] Y. Cho和Y J的月亮，“變螺距交叉離散噪聲預測?低迷的非定常Navier－斯托克斯計算，“流體工程，125卷，第3頁543–雜志，550，2003。[ 6 ] R. Ballesteros tajadura，S.貝拉爾德蘇，J.P.克魯茲桑托拉里亞烏爾塔，C.莫羅斯，在離心風機蝸殼壓力?波動數(shù)值計算，“流體工程，128卷，第2頁359–雜志