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文檔簡介
1、2024/3/4,1,高能物理過程的精確計算,中國科學技術大學 張仁友2006年10月31日 桂林,2024/3/4,2,1. 引言,標準模型的檢驗 W,Z, top等粒子的物理特性的精確測量…Higgs粒子的尋找與測量 Higgs粒子是否存在 Higgs粒子的物理特性 是否是標準模型的Higgs粒子新物理的發(fā)現(xiàn)與
2、精確測量 超對稱,額外維,小Higgs模型…等新模型的發(fā)現(xiàn);模型參數(shù)測量,2024/3/4,3,高能對撞機,Tevatron (running) com: 1.96 TeV PPbar lumi: 2E32 cm-2s-1 CDF, D0,LHC (2007) com: 14 TeV PP lumi: 2E33 cm-2s-1 @low luminisity, then 2E34 cm-2s-1
3、ATLAS,CMS,LHCb, Alice,LC (in the future)e+e- collision and gamma-gamma collision,or e-gamma collision NLC, JLC,TESLA, CLIC,2024/3/4,4,,大量費曼圖的計算;標量積分函數(shù)的計算;張量積分函數(shù)推導為標量積分函數(shù)的計算;控制數(shù)值計算的精度。,多體末態(tài)! 高精度!,理論上高精度計算存在的四個主要問題:
4、,,2024/3/4,5,2.量子場論計算的基礎知識,可觀測量O的期望值:其中 為過程的矩陣元(動力學部分) 為相空間體積元,2024/3/4,6,a) 費曼規(guī)則: 費曼圖 ?數(shù)學表達式,圖形與幅度的轉換過程是按照費曼圖圖形技術中所對應的規(guī)則進行的;外線對應自由波函數(shù),內線對應著傳播函數(shù),頂點對應相互作用頂點。例: 費米子傳播函數(shù)的規(guī)則和三膠子作用
5、頂點的規(guī)則:,,2024/3/4,7,例:矩陣元其中,2024/3/4,8,二階張量圈圖積分函數(shù)部分:矩陣元中剩余部分:標量積分函數(shù):,2024/3/4,9,,b) IR和UV發(fā)散的正規(guī)化,k?0, IR發(fā)散! k?inf, UV發(fā)散!維數(shù)正規(guī)化方案(n=4-2 ) UV發(fā)散的l圈圖積分函數(shù)則出現(xiàn)最高達 階極點項。 IR發(fā)散的l圈圖積分函數(shù)則
6、可以出現(xiàn)直到 階的極點項。,,,2024/3/4,10,c) N條外線過程的NLO計算,含膠子、光子或輕夸克輻射的N+1條外線樹圖的對應幅度產生;實(膠子、光子、輕夸克)輻射過程軟、共線發(fā)散的分離;PDF抵消項貢獻中紅外發(fā)散(共線發(fā)散)的分離;N條外線單圈圖(包括抵消項圖)的對應幅度的產生;計算單圈圖,分離出軟、共線發(fā)散;將上述貢獻相加,消除紫外及紅外發(fā)散;有限貢獻的幅度數(shù)值計算。,,2024/3/4,
7、11,3. 單圈標量積分函數(shù)計算,n(=4-2 )維下費曼圖對應的幅度可以表示為對張量積分函數(shù)與外部張量S的乘積求和,即其中S只與外線運動學相關.,2024/3/4,12,I的一般形式為: 對應于對稱張量組合.例如: 標量系數(shù) 可以通過Passarino-Veltman方法求出.它們由標量積分函數(shù)表示出. 上述即為張量積分的約化過程。,2
8、024/3/4,13,(1)標量A,B,C,D圈積分函數(shù)定義; 其中:,2024/3/4,14,(2) 基本標量積分函數(shù)計算:,以 為例來說明標量函數(shù)的計算。1)Feynman 或 Schwiger 參數(shù)化. Feynman參數(shù)化 Schwiger參數(shù)化2)積分變量平移. 定義:,20
9、24/3/4,15,3) Wick旋轉.4) D維歐氏空間的球坐標變換.,2024/3/4,16,5) 角向及徑向積分. 作變換 : 并對徑向作積分:有:,角向積分:,2024/3/4,17,(3)A,B標量積分函數(shù)的解析結果:,G. 't Hooft and M. Veltman, NLB153
10、,365(1979),2024/3/4,18,對標量五點積分函數(shù):,(A. Denner and S. Dittmaier, hep-ph/0212259),(4) 五點標量函數(shù)計算:,2024/3/4,19,(5) 六點標量積分函數(shù)計算:,Guo 方法:,定義5點和6點標量積分函數(shù):并用 表示 消去傳播子 后得到的5點函數(shù)。,2024/3/4,20,定選擇系數(shù),使得:?。?2024/
11、3/4,21,得到:其中, 為Gram行列式。,Binoth的方法:,其中:,2024/3/4,22,2024/3/4,23,4.張量積分函數(shù)計算,(1) Passarino-Veltman 方法:,例如,對于3點2階張量積分:,N點p階張量積分:,利用下面的性質降階:,2024/3/4,24,其中:,三、四、五點張量積
12、分函數(shù)推導中出現(xiàn)的Gram矩陣分別為:,將p階的N點張量積分函數(shù)系數(shù)表示為低階張量的N點和N-1,N-2,…的 積分函數(shù)系數(shù)。降階過 程中會出現(xiàn)Gram矩陣求逆。 遞歸地采用PV方法,解線性方程組,最終將張量積分函數(shù)系數(shù)表示為標 量積分函數(shù)。,2024/3/4,25,小 結:該方法原則上適用于所有1,2,3,4,5點張量多點積分函數(shù)的計算。這種方法會出現(xiàn) Gram 矩陣求逆,當Gram行列式值很小時會產生
13、積分函數(shù)數(shù)值計算的不穩(wěn)定性。四點以下(含四點)積分函數(shù)數(shù)值計算中Gram行列式值很小的區(qū)域僅僅出現(xiàn)在相空間的邊緣附近(如前后向區(qū),閾值附近)。5點積分函數(shù)數(shù)值計算中Gram行列式值很小的區(qū)域可能出現(xiàn)在相空間中間。,2024/3/4,26,(2) Denner-Dittmaier 方法:,( hep-ph/0212259 ),2024/3/4,27,矢量積分:,2階張量積分:,2024/3/4,28,3階張量積分:,2024/3/
14、4,29,該方法避免出現(xiàn)Gram矩陣求逆的計算。,2024/3/4,30,5. 六點張量積分的計算,(1)Guo 方法:,利用上式將6點張量積分化為5點同階及低階張量積分。得到的5點張量積由Denner-Dittmaier方法化為5點及更低點標量積分的計算。,2024/3/4,31,2024/3/4,32,(2) Denner-Dittmaier 方法: (hep-ph/0509141),6點張量積分:,2024/3/4,33,張量
15、積分的系數(shù)為:,2024/3/4,34,6. IR發(fā)散的分離(Nucl.Phys. B675 (2003) 447),定義變量:一條無質量外線粒子連接兩條無質量的內線傳播子,設外線動量 為類光四矢量: 發(fā)散發(fā)生在 此時傳播子n的動量 與外線的動量 在共線 位形上,因此這種發(fā)散稱為共線發(fā)散。,2024/3/4,35,兩
16、個在殼的粒子間交換一個無質量的粒子, 此時發(fā)散發(fā)生在 ,傳播子n的動量 ,因 此這種發(fā)散稱為軟發(fā)散。,2024/3/4,36,圈積分中的紅外發(fā)散的分離:,為了得到維數(shù)正規(guī)化方案下的標量圈積分的表達式,將一個圈積分劃分為有限部分和發(fā)散部分。其中有限部分的計算是與正規(guī)化方案無關,我們可以用標準的程序包FF在質量正規(guī)化方案下計算。而發(fā)散部分可以用
17、相應的3點積分表示。 發(fā)散部分的計算: 其中對于共線發(fā)散:,2024/3/4,37,對于軟發(fā)散:例: 五點圖發(fā)散部分的計算,2024/3/4,38,根據(jù)前面的公式計算出相應不為零的3 點函數(shù)的系數(shù) :,2024/3/4,39,最后得到該五點函數(shù)的極點項表達式為:,2024/3/4,40,三點標量圈積分的軟發(fā)散部分:,例:三點標量圈積分的共線發(fā)散部分:,其中:,2024/3/4,41,三
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