層狀超導(dǎo)體中無(wú)序和熱漲落驅(qū)動(dòng)的磁通晶格的熔化相變.pdf

1、本文采用Monte-Carlo數(shù)值模擬方法，研究無(wú)序釘扎和熱漲落驅(qū)動(dòng)的磁通格子的熔化相變。計(jì)算了磁通線格子在Z軸方向的關(guān)聯(lián)函數(shù)(Cz)，用磁通線格子在Z軸方向的糾纏和退耦合來(lái)定義磁通格子的熔化相變。 首先，計(jì)算了磁通格子的3D-2D相變，定義Cz=0.45為相變點(diǎn)。發(fā)現(xiàn)在低溫低磁場(chǎng)下1＞Cz＞0.45時(shí)，磁通線排列成稍微彎曲的沒(méi)有位錯(cuò)的彈性格子，定義系統(tǒng)處于3D有長(zhǎng)程序的布拉格玻璃相(BG)；隨溫度或磁場(chǎng)的增加Cz＜0.45時(shí)，

2、磁通線格子糾纏，退耦合為2D相。這種3D-2D相變也可稱為熔化相變到無(wú)序的磁通液體相(VL)或磁通玻璃相(VG)。調(diào)節(jié)參數(shù)使符合Bi2Sr2CaCu2O8材料數(shù)據(jù)，得到了與等離子共振實(shí)驗(yàn)相似的磁通線格子的3D-2D相圖。得到了由磁場(chǎng)無(wú)序作用產(chǎn)生的BG-VG固-固熔化相變線與溫度無(wú)關(guān)。而早先的理論工作得到的固-固熔化線隨溫度升高而減小，這與其他理論工作不同之處。解釋其原因是由于在模型中，位于同一根磁通線而在不同平面上的磁通餅之間有很強(qiáng)的吸

3、引互作用，使得在低溫和中等溫度區(qū)域內(nèi)，由溫度漲落引起的無(wú)序效應(yīng)影響很小，所以計(jì)算得到的固-固熔化相變線平行于溫度軸。計(jì)算結(jié)果表明此模型是合理的，而且具有一定的優(yōu)越性。 然后，計(jì)算得到平面內(nèi)和平面間磁通餅互作用力有異常的溫度關(guān)系。定義在1.0＞Cz＞0.65時(shí)，系統(tǒng)處在具有準(zhǔn)長(zhǎng)程序的BG相。當(dāng)Cz＜0.6并直線下降到0，平面間磁通無(wú)關(guān)聯(lián)，定義系統(tǒng)處于無(wú)序的VL相。當(dāng)Cz＜0.65，并保持在0.65-0.6之間，定義系統(tǒng)處于無(wú)序固體

4、VG相，計(jì)算得到了無(wú)序釘扎強(qiáng)度—溫度相圖。我們發(fā)現(xiàn)在所得相圖中，磁通格子的BG到VL一級(jí)熔化相變(FOT)線并沒(méi)有在臨界點(diǎn)TCP終止，而是繼續(xù)延伸至低溫，同時(shí)在臨界溫度點(diǎn)TCP附近區(qū)域，BG到VG一級(jí)相變線形成一個(gè)向上的突起。當(dāng)溫度大于TCP時(shí)，熔化線有負(fù)的斜率，磁通格子隨溫度的升高，發(fā)生熱漲落驅(qū)動(dòng)的BG-VL的一級(jí)熔化相變；當(dāng)溫度小于TCP時(shí)，熔化線斜率為正，磁通格子隨溫度的降低會(huì)發(fā)生由無(wú)序驅(qū)動(dòng)的從有序BG相到非晶的無(wú)序VG相的轉(zhuǎn)變。