通過(guò)p+20Ne、π+20Ne彈性和非彈性散射研究20Ne原子核的α+16O結(jié)構(gòu).pdf

1、中高能原子核散射是研究原子核結(jié)構(gòu)的重要方法之一。本文基于20Ne原子核的α+16O結(jié)構(gòu)，利用基態(tài)形狀因子及2+、4+態(tài)躍遷形狀因子，在Glauber多次散射理論框架下，計(jì)算了實(shí)驗(yàn)室入射能量為T(mén)p=800MeV，Tπ=180MeV的p+20Ne、π+20Ne彈性和非彈性散射微分截面，比較不同的形狀因子對(duì)散射結(jié)果的影響，以期通過(guò)p+20Ne、π+20Ne彈性和非彈性散射來(lái)研究20 Ne原子核的2+，4+激發(fā)態(tài)α+16O結(jié)團(tuán)結(jié)構(gòu)。綜合本文的研

2、究:理論計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)表現(xiàn)出的隨角度振蕩現(xiàn)象的變化趨勢(shì)基本一致，能較好地反映波峰與波谷的位置，表明20Ne原子核的2+態(tài)、4+態(tài)的α+16O結(jié)構(gòu)模型有一定的合理性。
　　B.Buck等人通過(guò)解Schr(o)dinger方程得到20Ne原子核的α+16O相對(duì)運(yùn)動(dòng)基態(tài)及激發(fā)態(tài)波函數(shù)。我們根據(jù)B.Buck等人得到相對(duì)運(yùn)動(dòng)波函數(shù)，計(jì)算20Ne基態(tài)形狀因子及2+、4+態(tài)躍遷形狀因子，得到的20Ne基態(tài)形狀因子與實(shí)驗(yàn)值符合得比較好，但2+、4

3、+態(tài)躍遷形狀因子理論值與實(shí)驗(yàn)值有較大偏差。在Glauber多次散射理論框架下，利用上述20Ne的α+16O相對(duì)運(yùn)動(dòng)基態(tài)形狀因子及2+、4+態(tài)躍遷形狀因子，計(jì)算了p+20Ne、π+20Ne彈性和非彈性散射微分截面，得到了較好的p+20Ne彈性散射微分截面計(jì)算結(jié)果，但p+20N、π+20Ne的2+、4+態(tài)非彈性散射微分截面理論值與實(shí)驗(yàn)值有較大差距。由于B.Buck等人的相對(duì)運(yùn)動(dòng)波函數(shù)相應(yīng)的20Ne的2+、4+激發(fā)態(tài)躍遷形狀因子及p+20Ne

4、、π+20Ne非彈性散射微分截面理論值與實(shí)驗(yàn)值有較大偏差，因此本文分別通過(guò)20Ne原子核的2+、4+態(tài)參數(shù)化的波函數(shù)及2+、4+態(tài)躍遷形狀因子的特殊參數(shù)化形式擬合20Ne原子核躍遷形狀因子實(shí)驗(yàn)值，得到能較好擬合躍遷形狀因子實(shí)驗(yàn)值的躍遷形狀因子具體解析式。在Glauber多次散射理論框架下，計(jì)算了p+20Ne、π+20Ne非彈性散射微分截面，得到的2+態(tài)非彈性散射結(jié)果相對(duì)好一些，但4+態(tài)的微分截面理論值與實(shí)驗(yàn)值仍存在較大偏差。因此，我們繼