華中科技大學(xué)教學(xué)課件—工程傳熱學(xué)1 王曉墨

1、傳 熱 學(xué)Heat Transfer,主講：王曉墨能源與動力工程學(xué)院華中科技大學(xué),E-mail: wxm_hust@263.netOffice：87542618Home: 63730105,《傳熱學(xué)》許國良編著,《傳熱學(xué)》楊世銘 陶文銓 第三版《Heat Transfer》J.P.Holman 8th edition《數(shù)值傳熱學(xué)》陶文銓 第二版,參考書,教 材,第一章 緒 論,§1-1 傳熱學(xué)概述

2、7;1-2 熱量傳遞的基本方式§1-3 傳熱過程與傳熱系數(shù),§1-1 傳熱學(xué)概述,1 傳熱學(xué)的概念,① 研究熱量傳遞規(guī)律的一門科學(xué)，具體來講主要有熱量傳遞的機(jī)理、規(guī)律、計(jì)算和測試方法,②熱量傳遞過程的推動力：溫差 熱力學(xué)第二定律：熱量可以自發(fā)地由高溫?zé)嵩磦鹘o低溫?zé)嵩?? 有溫差就會有傳熱 ? 溫差是熱量傳遞的推動力,Energy flows from hot objects to cold.,Ther

3、e is no energy flow between two objects at the same temperature.,熱量來源,鉆木取火 太陽,電熱器 地?zé)?2 傳熱學(xué)的基本任務(wù),① 求解溫度分布② 計(jì)算熱量傳遞的速率 熱力學(xué) + 傳熱學(xué)=熱科學(xué)(Thermal Science),? 系

4、統(tǒng)從一個平衡態(tài)到另一個平衡態(tài)的過程中傳遞熱量的多少。,?關(guān)心的是熱量傳遞的過程，即熱量傳遞的速率。,熱力學(xué)：tm , Q 傳熱學(xué),大規(guī)模太陽能熱氣流綜合發(fā)電,熱力學(xué)研究：熱力學(xué)循環(huán)和能量轉(zhuǎn)換效率,傳熱學(xué)研究：系統(tǒng)內(nèi)的溫度、壓力和速度場,傳熱學(xué)以熱力學(xué)第一定律和第二定律為基礎(chǔ)，即熱量始終從高溫?zé)嵩聪虻蜏責(zé)嵩磦鬟f，如果沒有能量形式的轉(zhuǎn)化，則熱量始終是守恒的。,3 傳熱學(xué)應(yīng)用舉例,自然界與生產(chǎn)過程到處存在溫差—傳熱很普遍①日常生活中的例

5、子：,為什么水壺的提把要包上橡膠？,不同材質(zhì)的湯匙放入熱水中，哪個黃油融解更快？,②特別是在下列技術(shù)領(lǐng)域大量存在傳熱問題：動力、化工、制冷、建筑、機(jī)械制造、新能源、微電子、核能、航空航天、微機(jī)電系統(tǒng)（MEMS）、新材料、軍事科學(xué)與技術(shù)、生命科學(xué)與生物技術(shù)…③幾個特殊領(lǐng)域中的具體應(yīng)用,a)航空航天：高溫葉片氣膜冷卻；火箭推力室的再生冷卻；衛(wèi)星與空間站熱控制；空間飛行器重返大氣層冷卻；超高音速飛行器（Ma=10）冷卻；核熱火箭、電火

6、箭；微型火箭（電火箭、化學(xué)火箭）；太陽能高空無人飛機(jī),b) 微電子：電子芯片冷卻c)生物醫(yī)學(xué)：腫瘤高溫?zé)岑?；生物芯片；組織與器官的冷凍保存d)軍事：飛機(jī)、坦克；激光武器；彈藥貯存e)制冷：跨臨界二氧化碳汽車空調(diào)/熱泵；高溫水源熱泵f)新能源：太陽能；燃料電池,4 傳熱學(xué)分類,依據(jù)物體溫度與時間的依變關(guān)系，可將傳熱過程分為穩(wěn)態(tài)傳熱過程和非穩(wěn)態(tài)傳熱過程。,若物體中各點(diǎn)溫度不隨時間改變，則對應(yīng)的傳熱過程為穩(wěn)態(tài)熱傳遞過程；若物體中各點(diǎn)溫

7、度隨時間改變，則對應(yīng)的傳熱過程為非穩(wěn)態(tài)熱傳遞過程。穩(wěn)態(tài)過程和非穩(wěn)態(tài)過程又稱為定常過程和非定常過程。,§1-2 熱量傳遞的基本方式,熱量傳遞基本方式：熱傳導(dǎo)、熱對流、熱輻射,1 熱傳導(dǎo)（導(dǎo)熱）,①熱傳導(dǎo)的定義,②物質(zhì)的屬性：可以在固體、液體、氣體中發(fā)生,溫度不同的物體各部分之間或溫度不同的各物體之間直接接觸時，依靠分子、原子及自由電子等微觀粒子的熱運(yùn)動而進(jìn)行熱量傳遞的現(xiàn)象,③導(dǎo)熱的特點(diǎn)必須有溫差物體直接接觸依靠分子、原子

8、及自由電子等微觀粒子熱運(yùn)動而傳遞熱量不發(fā)生宏觀的相對位移,④導(dǎo)熱機(jī)理氣體：氣體分子不規(guī)則運(yùn)動時相互碰撞的結(jié)果導(dǎo)電固體：自由電子運(yùn)動非導(dǎo)電固體：晶格結(jié)構(gòu)振動液體：兼有氣體和固體導(dǎo)熱的機(jī)理,We compare hydrogen (yellow, mass = 2) with oxygen (blue, mass = 32) to the left. As the temperature goes up, the speed of

9、 the molecules increases.,Conduction in gas,Conduction in MetalsAll metals are good conductors of electricity. For a similar reason, they are also good conductors of heat.,In metals, not only do the atoms vibrate more w

10、hen heated, but the free electrons charge around more as well. These transfer the energy much faster than just vibrations in bonds.,Conduction in Non-MetalsEvery atom is physically bonded to its neighbours in some way.

11、If heat energy is supplied to one part of a solid, the atoms vibrate faster. As they vibrate more, the bonds between atoms are shaken more. This passes vibrations on to the next atom, and so on:,Eventually the energy sp

12、reads throughout the solid. The overall temperature has increased.,⑤導(dǎo)熱基本定律—傅立葉定律,?：熱流量，單位時間傳遞的熱量[W]；q：熱流密度，單位時間通過單位面積傳遞的熱量；A：垂直于導(dǎo)熱方向的截面積[m2]；?：導(dǎo)熱系數(shù)（熱導(dǎo)率）[W/( m K)]。,1822年，法國數(shù)學(xué)家Fourier：,當(dāng)溫度t沿x方向增加時，dt/dx>0，q<0，說明熱量沿x

13、減小的方向傳遞；反之，dt/dx<0，q<0，說明熱量沿x增加的方向傳遞。,負(fù)號表示熱量傳遞的方向與溫度升高的方向相反。,熱導(dǎo)率（導(dǎo)熱系數(shù)）(Thermal conductivity),表征材料導(dǎo)熱能力的大小，是一種物性參數(shù)，與材料種類和溫度有關(guān)。,⑥ 熱流量與熱阻,大平板穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱，由于是一維問題，且? 和q為常量，積分傅立葉定律：,這里有必要引入熱阻的概念。熱量傳遞是自然界中的一種轉(zhuǎn)移過程。各種轉(zhuǎn)移過程有一個共同規(guī)律，就是

14、：,導(dǎo)熱熱阻,單位導(dǎo)熱熱阻,2 熱對流,若流體有宏觀的運(yùn)動，且內(nèi)部存在溫差，則由于流體各部分之間發(fā)生相對位移，冷熱流體相互摻混而產(chǎn)生的熱量傳遞現(xiàn)象稱為熱對流。若熱對流過程使具有質(zhì)量流量G的流體由溫度t1處流至溫度t2處，則此過程傳遞的熱流量為：,① 熱對流與對流換熱,流體中有溫差 — 熱對流必然同時伴隨著熱傳導(dǎo)，自然界不存在單一的熱對流在日常生活及工程實(shí)踐中，人們遇到更多的是流體流過一個溫度不同的物體表面時引起的熱量傳遞，這種情況稱

15、為對流換熱。,當(dāng)實(shí)際流體流過物體表面時，由于粘性作用，緊貼物體表面的流體是靜止的，熱量傳遞只能依導(dǎo)熱的方式進(jìn)行；離開物體表面，流體有宏觀運(yùn)動，熱對流方式將發(fā)生作用。所以，對流換熱是熱對流和導(dǎo)熱兩種基本傳熱方式共同作用的結(jié)果。②對流換熱的特點(diǎn)對流換熱與熱對流不同，既有熱對流，也有導(dǎo)熱，,不是基本傳熱方式，導(dǎo)熱與熱對流同時存在的復(fù)雜熱傳遞過程必須有直接接觸（流體與壁面）和宏觀運(yùn)動；也必須有溫差③對流換熱的分類a)根據(jù)流動原因，分為

16、：強(qiáng)制對流換熱和自然對流換熱。b)是否相變，分為：有相變的對流換熱和無相變的對流換熱,④ 對流換熱公式—牛頓冷卻公式,h — 表面?zhèn)鳠嵯禂?shù),— 固體壁表面溫度,— 流體溫度,—— 當(dāng)流體與壁面溫度相差1度時、每單位壁面面積上、單位時間內(nèi)所傳遞的熱量h是表征對流換熱過程強(qiáng)弱的物理量影響h因素：流體的物性（導(dǎo)熱系數(shù)、粘度、密度、比熱容等）、流動的形態(tài)（層流、紊流）、流動的成因（自然對流或強(qiáng)制對流）、物體表面的形狀、尺寸，換熱時有無相變

17、（沸騰或凝結(jié)）等。,研究對流換熱的基本任務(wù)就是用理論分析或?qū)嶒?yàn)方法得出不同情況下表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)的計(jì)算關(guān)系式。,Typical values of h,⑤對流熱阻Thermal resistance for convection,3 熱輻射(Thermal radiation),①熱輻射的定義與特點(diǎn)定義：由熱運(yùn)動產(chǎn)生的，以電磁波形式傳遞能量的現(xiàn)象特點(diǎn)：a)任何物體，只要溫度高于0K，就會不停地向周圍空間發(fā)出熱輻射；b)可以在真空中傳

18、播；c)伴隨能量形式的轉(zhuǎn)變；d)輻射能與溫度和波長均有關(guān),,②輻射換熱的定義與特點(diǎn)定義：物體間靠熱輻射進(jìn)行的熱量傳遞特點(diǎn)：a)不需要介質(zhì)的存在，在真空中就可以傳遞能量；b)在輻射換熱過程中伴隨著能量形式的轉(zhuǎn)換 物體熱力學(xué)能?電磁波能?物體熱力學(xué)能c)無論溫度高低，物體都在不停地相互發(fā)射電磁波能、相互輻射能量,③ 斯蒂芬-玻爾茲曼定律,黑體：能全部吸收投射到其表面輻射能的物體。 或稱絕對黑體。（Black body）

19、黑體的輻射能力與吸收能力最強(qiáng)。黑體向外發(fā)射的輻射能：,— 絕對黑體輻射力— 黑體表面的絕對溫度（熱力學(xué)溫度）— 斯蒂芬-玻爾茲曼常數(shù)，,實(shí)際物體輻射能力：低于同溫度黑體,— 實(shí)際物體表面的發(fā)射率（黑度），0~1；與物體的種類、表面狀況和溫度有關(guān)。,④ 特殊情況下的兩表面輻射換熱,例：一根水平放置的蒸汽管道， 其保溫層外徑d=583 mm，外表面實(shí)測平均溫度及空氣溫度分別為 ，此時空氣與管道外表面間的自然

20、對流換熱的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h=3.42 W /(m2 K), 保溫層外表面的發(fā)射率問：（1）此管道散熱必須考慮哪些熱量傳遞方式；（2）計(jì)算每米長度管道的總散熱量。,解：（1）此管道的散熱有輻射換熱和自然對流換熱兩種方式。（2）把管道每米長度上的散熱量記為ql,近似地取墻壁的表面溫度為室內(nèi)空氣溫度，于是每米長度管道外表面與室內(nèi)物體及墻壁之間的輻射為：,討論： 計(jì)算結(jié)果表明， 對于表面溫度為幾或幾十?dāng)z氏度的一類表面的散熱問題， 自然對流散

21、熱量與輻射具有相同的數(shù)量級，必須同時予以考慮。,當(dāng)僅考慮自然對流時，單位長度上的自然對流散熱,§1-3 傳熱過程與傳熱系數(shù),1 傳熱過程,熱量由熱流體通過間壁傳給冷流體的過程。,傳熱過程通常由導(dǎo)熱、熱對流、熱輻射組合形成,k 為傳熱系數(shù)，W/( m2oC)。在數(shù)值上，傳熱系數(shù)等于冷、熱流體間溫差=1 oC、傳熱面積A＝1 m2時的熱流量值，是一個表征傳熱過程強(qiáng)烈程度的物理量。,2 傳熱系數(shù)的計(jì)算,熱流體tf1到tw1：,tw1

22、到tw2：,tw2到冷流體：,,,單位熱阻或面積熱阻,k越大，傳熱越好。若要增大k，可增大h，λ，減小δ。,⊙,例:一房屋的混凝土外墻的厚度為?=200mm ，混凝土的熱導(dǎo)率為?=1.5W/(m·K) ，冬季室外空氣溫度為tf2=-10℃, 有風(fēng)天和墻壁之間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h2=20W/(m2·K)，室內(nèi)空氣溫度為tf1= 25℃,和墻壁之間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h1=5 W/(m2·K)。假設(shè)墻壁及兩側(cè)的空氣溫

23、度及表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)都不隨時間而變化，求單位面積墻壁的散熱損失及內(nèi)外墻壁面的溫度。解：,由給定條件可知，這是一個穩(wěn)態(tài)傳熱過程。通過墻壁的熱流密度，即單位面積墻壁的散熱損失為,根據(jù)牛頓冷卻公式，對于內(nèi)、外墻面與空氣之間的對流換熱，,第一章作業(yè),習(xí)題：1-3，1-6，1-16，1-18,傳 熱 學(xué),主講：王曉墨能源與動力工程學(xué)院華中科技大學(xué),第二章 穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,§2-1 基本概念,§2-2 一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,分析傳熱問題基

24、本上是遵循經(jīng)典力學(xué)的研究方法，即針對物理現(xiàn)象建立物理模型，而后從基本定律導(dǎo)出其數(shù)學(xué)描述(常以微分方程的形式表達(dá)，故稱數(shù)學(xué)模型)，接下來考慮求解的理論分析方法。導(dǎo)熱問題是傳熱學(xué)中最易于采用此方法處理的傳熱方式。,§2-1 基本概念,1 溫度場(Temperature Field),①定義,某一瞬間，空間(或物體內(nèi))所有各點(diǎn)溫度分布的總稱。溫度場是個數(shù)量場，可以用一個數(shù)量函數(shù)來表示。溫度場是空間坐標(biāo)和時間的函數(shù)，在直角坐標(biāo)

25、系中，溫度場可表示為：,t—為溫度; x,y,z—為空間坐標(biāo); ?-時間坐標(biāo),②分類 a)隨時間劃分穩(wěn)態(tài)溫度場：物體各點(diǎn)溫度不隨時間改變。非穩(wěn)態(tài)溫度場：溫度分布隨時間改變。b)隨空間劃分三維穩(wěn)態(tài)溫度場：一維穩(wěn)態(tài)溫度場,2 等溫面與等溫線,①定義,等溫面：溫度場中同一瞬間同溫度各點(diǎn)連成的面。等溫線：在二維情況下等溫面為一等溫曲線。②特點(diǎn)a) 溫度不同的等溫面或等溫線彼此不能相交b)在連續(xù)的溫度場中，等溫面或等溫

26、線不會中止，它們或者是物體中完全封閉的曲面（曲線），或者就終止與物體的邊界上,c)物體中等溫線較密集的地方說明溫度的變化率較大，導(dǎo)熱熱流也較大。,3 溫度梯度（Temperature gradient）,溫度的變化率沿不同的方向一般是不同的。溫度沿某一方向x的變化率在數(shù)學(xué)上可以用該方向上溫度對坐標(biāo)的偏導(dǎo)數(shù)來表示，即,溫度梯度是用以反映溫度場在空間的變化特征的物理量。,系統(tǒng)中某一點(diǎn)所在的等溫面與相鄰等溫面之間的溫差與其法線間的距離之比的極

27、限為該點(diǎn)的溫度梯度，記為gradt。,注：溫度梯度是向量；正向朝著溫度增加的方向,4 付里葉定律(Fourier’s Law)第一章中給出了穩(wěn)態(tài)條件下的付里葉定律，這里可推廣為更一般情況。,熱流密度在x, y, z 方向的投影的大小分別為：,負(fù)號是因?yàn)闊崃髅芏扰c溫度梯度的方向不一致而加上。n -- 是該點(diǎn)等溫線上的法向單位矢量，指向溫度升高的方向； q -- 是熱流密度矢量。,5 導(dǎo)熱系數(shù)①定義傅利葉定律給出了導(dǎo)熱系數(shù)的定義

28、:,w/m·℃,導(dǎo)熱系數(shù)在數(shù)值上等于單位溫度梯度時的熱流密度的模（大小）。,根據(jù)一維穩(wěn)態(tài)平壁導(dǎo)熱模型，可以采用平板法測量物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)。對于圖所示的大平板的一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱，流過平板的熱流量與平板兩側(cè)溫度和平板厚度之間的關(guān)系為：,只要任意知道三個就可以,求出第四個。由此可設(shè)計(jì)穩(wěn)態(tài)法測量導(dǎo)熱系數(shù)實(shí)驗(yàn)。,②導(dǎo)熱系數(shù)的影響因素導(dǎo)熱系數(shù)是物性參數(shù)，它與物質(zhì)結(jié)構(gòu)和狀態(tài)密切相關(guān)，例如物質(zhì)的種類、材料成分、溫度、 濕度、壓力、密度等，與物質(zhì)幾

29、何形狀無關(guān)。它反映了物質(zhì)微觀粒子傳遞熱量的特性。不同物質(zhì)的導(dǎo)熱性能不同：,保溫材料：溫度低于350度時熱導(dǎo)率小于0.12W/(mK) 的材料（絕熱材料）,同一種物質(zhì)的導(dǎo)熱系數(shù)也會因其狀態(tài)參數(shù)的不同而改變。一般把導(dǎo)熱系數(shù)僅僅視為溫度的函數(shù)，而且在一定溫度范圍還可以用一種線性關(guān)系來描述。,5 導(dǎo)熱微分方程（Heat Diffusion Equation）①一般形式,付里葉定律：,確定導(dǎo)熱體內(nèi)的溫度分布是導(dǎo)熱理論的首要任務(wù)。 建立導(dǎo)

30、熱微分方程，可以揭示連續(xù)溫度場隨空間坐標(biāo)和時間變化的內(nèi)在聯(lián)系。,理論基礎(chǔ)：傅里葉定律 + 能量守恒方程,假設(shè)：(1) 所研究物體是各向同性的連續(xù)介質(zhì)； (2) 熱導(dǎo)率、比熱容和密度均為已知 (3) 物體內(nèi)具有內(nèi)熱源；強(qiáng)度 [W/m3]; 表示單位體積的導(dǎo)熱體在單位時間內(nèi)放出的熱量,導(dǎo)入微元體的總熱流量+內(nèi)熱源的生成熱=導(dǎo)出微元體的總熱流量

31、+內(nèi)能的增量,導(dǎo)入微元體的總熱流量為,導(dǎo)出微元體的總熱流量為,根據(jù)付里葉定律,單位時間內(nèi)能增量,微元體內(nèi)熱源的生成熱為：,最后得到：,,單位時間內(nèi)微元體的內(nèi)能增量（非穩(wěn)態(tài)項(xiàng)）,,,,擴(kuò)散項(xiàng)（導(dǎo)熱引起）,,,源項(xiàng),②導(dǎo)熱微分方程的簡化形式(a)導(dǎo)熱系數(shù)為常數(shù)時,a 稱為熱擴(kuò)散率，又叫導(dǎo)溫系數(shù)。(thermal diffusivity),熱擴(kuò)散率 a 反映了導(dǎo)熱過程中材料的導(dǎo)熱能力（ ? ）與沿途物質(zhì)儲熱能力（ ? c ）之間的關(guān)系.

32、,a值大，即 ? 值大或 ? c 值小，說明物體的某一部分一旦獲得熱量，該熱量能在整個物體中很快擴(kuò)散熱擴(kuò)散率表征物體被加熱或冷卻時，物體內(nèi)各部分溫度趨于均勻一致的能力，所以a反應(yīng)導(dǎo)熱過程動態(tài)特性，研究不穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱重要物理量,在同樣加熱條件下，物體的熱擴(kuò)散率越大，物體內(nèi)部各處的溫度差別越小。,(b)無內(nèi)熱源，導(dǎo)熱系數(shù)為常數(shù)時,(c)常物性、穩(wěn)態(tài),泊桑（Poisson）方程,(d)常物性、穩(wěn)態(tài)、無內(nèi)熱源,拉普拉斯（Laplace）方程,(e

33、) 園柱坐標(biāo)系和球坐標(biāo)系的方程,6 定解條件,導(dǎo)熱微分方程式的理論基礎(chǔ)：傅里葉定律+能量守恒。它描寫物體的溫度隨時間和空間變化的關(guān)系；沒有涉及具體、特定的導(dǎo)熱過程。通用表達(dá)式。,單值性條件：確定唯一解的附加補(bǔ)充說明條件，包括四項(xiàng)：幾何、物理、初始、邊界,完整數(shù)學(xué)描述：導(dǎo)熱微分方程 + 單值性條件,①幾何條件：說明導(dǎo)熱體的幾何形狀和大小，如：平壁或圓筒壁；厚度、直徑等,②物理?xiàng)l件：說明導(dǎo)熱體的物理特征如：物性參數(shù) ?、c 和 ? 的數(shù)值

34、，是否隨溫度變化；有無內(nèi)熱源、大小和分布；,③初始條件：又稱時間條件，反映導(dǎo)熱系統(tǒng)的初始狀態(tài),④邊界條件:反映導(dǎo)熱系統(tǒng)在界面上的特征，也可理解為系統(tǒng)與外界環(huán)境之間的關(guān)系。,（Boundary conditions）邊界條件常見有三類,(a)第一類邊界條件:給定系統(tǒng)邊界上的溫度值，它可以是時間和空間的函數(shù)，也可以為給定不變的常數(shù)值一般形式： tw = f(x, y,z,τ),穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱： tw = const；非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱： tw =

35、f (?),(b)第二類邊界條件:該條件是給定系統(tǒng)邊界上的溫度梯度，即相當(dāng)于給定邊界上的熱流密度，它可以是時間和空間的函數(shù)，也可以為給定不變的常數(shù)值一般形式：qw = f(x, y,z,τ),特例：絕熱邊界面,(c) 第三類邊界條件:該條件是第一類和第二類邊界條件的線性組合，常為給定系統(tǒng)邊界面與流體間的換熱系數(shù)和流體的溫度，這兩個量可以是時間和空間的函數(shù)，也可以為給定不變的常數(shù)值,導(dǎo)熱微分方程＋單值性條件＋求解方法 ? 溫度場,導(dǎo)熱

36、問題求解方法：分析解法，試驗(yàn)解法 ，數(shù)值解法,積分法、杜哈美爾法、格林函數(shù)法、拉普拉斯變換法 、分離變量法、積分變換法、數(shù)值計(jì)算法,,,§2-2 一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,直角坐標(biāo)系:,1 通過平壁的導(dǎo)熱,平壁的長度和寬度都遠(yuǎn)大于其厚度，因而平板兩側(cè)保持均勻邊界條件的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱就可以歸納為一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。,從平板的結(jié)構(gòu)可分為單層壁，多層壁和復(fù)合壁等類型 。,①通過單層平壁的導(dǎo)熱,直接積分，得：,無內(nèi)熱源，λ為常數(shù)，并已知平壁的壁

37、厚為?，兩個表面溫度分別維持均勻而恒定的溫度t1和t2,帶入邊界條件：,帶入Fourier 定律,線性分布,導(dǎo)熱熱阻,假設(shè)各層之間接觸良好，可以近似地認(rèn)為接合面上各處的溫度相等,②通過多層平壁的導(dǎo)熱多層平壁：由幾層不同材料組成例：房屋的墻壁 — 白灰內(nèi)層、水泥沙漿層、紅磚（青磚）主體層等組成,總熱阻為：,由和分比關(guān)系,推廣到n層壁的情況:,問：現(xiàn)在已經(jīng)知道了q，如何計(jì)算其中第 i 層的右側(cè)壁溫？,第一層：,第二層：,第

38、 i 層：,③無內(nèi)熱源，λ不為常數(shù)(是溫度的線性函數(shù)),λ0、b為常數(shù),最后可求得其溫度分布,二次曲線方程,其拋物線的凹向取決于系數(shù)b的正負(fù)。當(dāng)b>0，λ=λ0(1+bt)，隨著t增大，λ增大，即高溫區(qū)的導(dǎo)熱系數(shù)大于低溫區(qū)。Q=-λA(dt/dx)，所以高溫區(qū)的溫度梯度dt/dx較小，而形成上凸的溫度分布。,當(dāng)b<0，λ=λ0(1+bt)，隨著t增大，λ減小，高溫區(qū)的溫度梯度dt/dx較大。,熱流密度的計(jì)算公式,或,④ 接

39、觸熱阻在推導(dǎo)多層壁導(dǎo)熱的公式時，假定了兩層壁面之間是保持了良好的接觸，要求層間保持同一溫度。而在工程實(shí)際中這個假定并不存在。因?yàn)槿魏喂腆w表面之間的接觸都不可能是緊密的。,此時，兩壁面之間只有接觸的地方才直接導(dǎo)熱，在不接觸處存在空隙。,熱量是通過充滿空隙的流體的導(dǎo)熱、對流和輻射的方式傳遞的，因而存在傳熱阻力，稱為接觸熱阻。,由于接觸熱阻的存在，使導(dǎo)熱過程中兩個接觸表面之間出現(xiàn)溫差?t。,接觸熱阻是普遍存在的，而目前對其研究又不充分，往往

40、采用一些實(shí)際測定的經(jīng)驗(yàn)數(shù)據(jù)。通常，對于導(dǎo)熱系數(shù)較小的多層壁導(dǎo)熱問題接觸熱阻多不予考慮；但是對于金屬材料之間的接觸熱阻就是不容忽視的問題。,影響接觸熱阻的主要因素：接觸表面的粗糙度接觸表面的硬度接觸表面的壓力,例：一鍋爐爐墻采用密度為300kg/m3的水泥珍珠巖制作，壁厚? = 100 mm，已知內(nèi)壁溫度t1=500℃，外壁溫度t2=50℃，求爐墻單位面積、單位時間的熱損失。解：材料的平均溫度為： t = (t1 + t2)/

41、2 = (500 + 50)/2 = 275 ℃由p238附錄4查得：,若是多層壁，t2、t3的溫度未知：可先假定它們的溫度，從而計(jì)算出平均溫度并查出導(dǎo)熱系數(shù)值，再計(jì)算熱流密度及t2、t3的值。若計(jì)算值與假設(shè)值相差較大，需要用計(jì)算結(jié)果修正假設(shè)值，逐步逼近，這就是迭代法。,例：一雙層玻璃窗，高2m，寬1m，玻璃厚0.3mm，玻璃的導(dǎo)熱系數(shù)為1.05 W/(m?K)，雙層玻璃間的空氣夾層厚度為5mm，夾層中的空氣完全靜止，空氣的導(dǎo)熱系

42、數(shù)為 0.025W/(m?K)。如果測得冬季室內(nèi)外玻璃表面溫度分別為15℃和5℃，試求玻璃窗的散熱損失，并比較玻璃與空氣夾層的導(dǎo)熱熱阻。[解] 這是一個三層平壁的穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。根據(jù)式(2-41)散熱損失為：,如果采用單層玻璃窗，則散熱損失為,是雙層玻璃窗散熱損失的35倍，可見采用雙層玻璃窗可以大大減少散熱損失，節(jié)約能源。,可見，單層玻璃的導(dǎo)熱熱阻為0.003 K/W，而空氣夾層的導(dǎo)熱熱阻為0.1 K/W，是玻璃的33.3倍。,2 通過

43、圓筒壁的導(dǎo)熱,穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,柱坐標(biāo)系：,圓筒壁就是圓管的壁面。當(dāng)管子的壁面相對于管長而言非常小，且管子的內(nèi)外壁面又保持均勻的溫度時，通過管壁的導(dǎo)熱就是圓柱坐標(biāo)系上的一維導(dǎo)熱問題。①通過單層圓筒壁的導(dǎo)熱,采用圓柱坐標(biāo)系，設(shè)導(dǎo)熱系數(shù)為常數(shù)，這是沿半徑方向的一維導(dǎo)熱，微分方程為：,邊界條件為：,積分得：,應(yīng)用邊界條件,對數(shù)曲線分布,,圓筒壁內(nèi)溫度分布曲線的形狀？,，r大，面積A大，dt/dr必然??；反之，A小處，dt/dr必然大。,?,長度為

44、l 的圓筒壁的導(dǎo)熱熱阻,雖然是穩(wěn)態(tài)情況，但熱流密度 q 與半徑 r 成反比！,②通過多層圓筒壁的導(dǎo)熱,由不同材料構(gòu)成的多層圓筒壁,帶有保溫層的熱力管道、嵌套的金屬管道和結(jié)垢、積灰的輸送管道等,由不同材料制作的圓筒同心緊密結(jié)合而構(gòu)成多層圓筒壁 ，如果管子的壁厚遠(yuǎn)小于管子的長度，且管壁內(nèi)外邊界條件均勻一致，那么在管子的徑向方向構(gòu)成一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱問題。,單位管長的熱流量,3 通過球壁的導(dǎo)熱溫度分布：,熱流量：,熱阻：,熱流密度：,例2-3 溫

45、度為120℃的空氣從導(dǎo)熱系數(shù)為?1 =18W/(m?K)的不銹鋼管內(nèi)流過，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h1 =65 W/(m2?K), 管內(nèi)徑為d1 = 25 mm，厚度為4 mm。管子外表面處于溫度為15℃的環(huán)境中，外表面自然對流的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h2 = 6.5 W/(m2?K)。 (1)求每米長管道的熱損失； (2)為了將熱損失降低80%，在管道外壁覆蓋導(dǎo)熱系數(shù)為0.04 W/(m?K)的保溫材料，求保溫層厚度；(3)若要將熱損失降低90%，求保

46、溫層厚度。,解：這是一個含有圓管導(dǎo)熱的傳熱過程，光管時的總熱阻為：,(1)每米長管道的熱損失為：,(2)設(shè)覆蓋保溫材料后的半徑為r3，由所給條件和熱阻的概念有,由以上超越方程解得r3 = 0.123 m故保溫層厚度為123 ? 16.5 = 106.5 mm。,(3)若要將熱損失降低90%，按上面方法可得r3 = 1.07 m這時所需的保溫層厚度為1.07 ? 0.0165 = 1.05 m由此可見，熱損失將低到一定程度后，若

47、要再提高保溫效果，將會使保溫層厚度大大增加。,對于穩(wěn)態(tài)、無內(nèi)熱源、第一類邊界條件下的一維導(dǎo)熱問題，可以不通過溫度場而直接獲得熱流量。此方法對一維變物性、變傳熱面積非常有效。由付里葉定律：,,4 變截面或變導(dǎo)熱系數(shù)問題求解導(dǎo)熱問題的主要途徑分兩步：求解導(dǎo)熱微分方程，獲得溫度場；根據(jù)Fourier定律和已獲得的溫度場計(jì)算熱流量；,分離變量：（由于是穩(wěn)態(tài)問題， ?與x無關(guān)）,,,?,當(dāng) ? 隨溫度呈線性分布時，即? ＝ ?0(1＋bt

48、) 時,5 內(nèi)熱源問題電流通過的導(dǎo)體；化工中的放熱、吸熱反應(yīng)；反應(yīng)堆燃料元件核反應(yīng)熱。在有內(nèi)熱源時，即使是一維穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：熱流量沿傳熱方向也是不斷變化的，微分方程中必須考慮內(nèi)熱源項(xiàng)。①具有內(nèi)熱源的平壁,邊界條件為：,對微分方程積分:,代邊界條件(1)得c1=0,如果平壁內(nèi)有均勻的內(nèi)熱源，且認(rèn)為導(dǎo)熱系數(shù)λ為常數(shù)，平壁的兩側(cè)均為第三類邊界條件，由于對稱性，只考慮平板一半：微分方程：,微分方程變?yōu)椋?再積分:,求出c2后可得溫度分布

49、為：,任一位置處的熱流密度為：,,注意：① 溫度分布為拋物線分布；② 熱流密度與x成正比，③ 當(dāng)h ? ?時，應(yīng)有tw ? tf,故定壁溫時溫度分布為：,例：核反應(yīng)堆燃料元件模型。三層平板，中間為?1=14mm的燃料層，兩側(cè)均為?2=6mm的鋁板。燃料層發(fā)熱量為1.5×107W/m3，?1=35W/(m·K), 鋁板無內(nèi)熱源, ?2=100W/(m·K), tf=150℃水冷，h=3500

50、W/(m2·K),求各壁面溫度及燃料最高溫度。,解：因?qū)ΨQ性只研究半個模型。燃料元件總發(fā)熱量為,對鋁板:,而:,對鋁板:,由內(nèi)熱源導(dǎo)熱公式：,注意：熱阻分析從t1開始，而不是從t0開始。這是因?yàn)橛袃?nèi)熱源，不同x處的q不相等。,②有內(nèi)熱源的圓柱體采用圓柱坐標(biāo)系，設(shè)導(dǎo)熱系數(shù)為常數(shù)，微分方程為：,邊界條件為：,積分得：,通解為：,代入邊界條件得：,故溫度分布為拋物線：,例：一直徑為3 mm、長度為1 m 的不銹鋼導(dǎo)線通有200 A

51、的電流。不銹鋼的導(dǎo)熱系數(shù)為? = 19 W/(m?K)，電阻率為? = 7?10-7 ??m。導(dǎo)線周圍與溫度為110℃的流體進(jìn)行對流換熱，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為4000 W/(m2?K).求導(dǎo)線中心的溫度。[解] 這里所給的是第三類邊界條件，而前面的分析解是第一類邊界條件，因此需先確定導(dǎo)線表面的溫度。由熱平衡，導(dǎo)線發(fā)出的所有熱量都必須通過對流傳熱散出，有：,電阻R的計(jì)算如下：,故熱平衡為：(200)2(0.099) = 4000 ? (3

52、 ? 10-3) (tw – 110 = 3960 W 由此解得： tw = 215 ℃,電阻R的計(jì)算如下：,由式(2-60),得導(dǎo)線中心的溫度為：,第二章作業(yè),習(xí)題：2-2，2-4，2-13，2-17,傳 熱 學(xué),主講：王曉墨能源與動力工程學(xué)院華中科技大學(xué),第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱,§3-1 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過程,§3-2 集總參數(shù)法,§3-3 一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的分析解,第三章 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱 Unst

53、eady Heat Conduction,定義：導(dǎo)熱系統(tǒng)內(nèi)溫度場隨時間變化的導(dǎo)熱過程為非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱。特點(diǎn)：溫度隨時間變化，熱流也隨時間變化。自然界和工程上許多導(dǎo)熱過程為非穩(wěn)態(tài)，t = f(?)例如：冶金、熱處理與熱加工中工件被加熱或冷卻；鍋爐、內(nèi)燃機(jī)等裝置起動、停機(jī)、變工況；自然環(huán)境溫度；供暖或停暖過程中墻內(nèi)與室內(nèi)空氣溫度,非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：周期性和非周期性（瞬態(tài)導(dǎo)熱）周期性非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：在周期性變化邊界條件下發(fā)生的導(dǎo)熱過程，物體溫度按一

54、定的周期發(fā)生變化。非周期性非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱：在瞬間變化的邊界條件下發(fā)生的導(dǎo)熱過程，物體的溫度隨時間不斷地升高（加熱過程）或降低（冷卻過程），在經(jīng)歷相當(dāng)長時間后，物體溫度逐漸趨近于周圍介質(zhì)溫度，最終達(dá)到熱平衡,§3-1 非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過程1 溫度分布一平壁初始溫度為t0，令其左側(cè)表面的溫度突然升高到t1，右側(cè)與溫度為t0的空氣接觸。首先，物體緊挨高溫表面的部分溫度上升很快，經(jīng)過一定時間后內(nèi)部區(qū)域溫度依次變化，最終整體溫度分布保持恒

55、定，當(dāng)?為常數(shù)時，最終溫度分布為直線。,(a)? = ?1 (b) ? = ?2 (c) ? = ?3 (d) ? = ?4非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的不同時刻物體的溫度分布,,2 兩個階段：非正規(guī)狀況階段（初始狀況階段）、正規(guī)狀況階段非正規(guī)狀況階段（初始狀況階段）：在? = ?3時刻之前的階段，物體內(nèi)的溫度分布受初始溫度分布的影響較大。必須用無窮級數(shù)描述,正規(guī)狀況階段：在? = ?3時刻之后，初始溫度分布的影響已經(jīng)

56、消失，物體內(nèi)的溫度分布主要受邊界條件的影響，可以用初等函數(shù)描述。,3 熱量變化：與穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的另一區(qū)別：由于有溫度變化要積聚或消耗熱量，同一時刻流過不同界面的熱流量是不同的。通過截面A的熱流量是從最高值不斷減小，在其它各截面的溫度開始升高之前通過此截面的熱流量是零，溫度開始升高之后，熱流量才開始增加。,(a)? = ?1 (b) ? = ?2 (c) ? = ?3 (d) ? = ?4,4 邊界條件對溫度分

57、布的影響,環(huán)境（邊界條件）對系統(tǒng)溫度分布的影響是很顯著的,這里以一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱過程（也就是大平板的加熱或冷卻過程）為例來加以說明。圖表示一個大平板的加熱過程，并畫出在某一時刻的三種不同邊界情況的溫度分布曲線（a）、（b）、（c）,這實(shí)質(zhì)上是表明在第三類邊界條件下可能的三種溫度分布。,按照傳熱關(guān)系式作一個近似的分析。,曲線（a）表示平板外環(huán)境的換熱熱阻 遠(yuǎn)大于平板內(nèi)的導(dǎo)熱熱阻 , 即,從曲線上看，物體內(nèi)部

58、的溫度幾乎是均勻的，這也就說物體的溫度場僅僅是時間的函數(shù)，而與空間坐標(biāo)無關(guān)。我們稱這樣的非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱系統(tǒng)為集總參數(shù)系統(tǒng)（一個等溫系統(tǒng)或物體）。,曲線（b）表示平板外環(huán)境的換熱熱阻 相當(dāng)于平板內(nèi)的導(dǎo)熱熱阻 , 即,這也是正常的第三類邊界條件,曲線（c）表示平板外環(huán)境的換熱熱阻 遠(yuǎn)小于平板內(nèi)的導(dǎo)熱熱阻 , 即,從曲線上看，物體內(nèi)部溫度變化比較大，而環(huán)境與物體邊界幾乎無溫差，此時可用認(rèn)為

59、 。那么，邊界條件就變成了第一類邊界條件，即給定物體邊界上的溫度。,t0,把導(dǎo)熱熱阻與換熱熱阻相比可得到一個無因次的數(shù)，我們稱之為畢歐（Boit）數(shù)，即 那么，上述三種情況則對應(yīng)著Bi>1。,畢歐數(shù)是導(dǎo)熱分析中的一個重要的無因次準(zhǔn)則，它表征了給定導(dǎo)熱系統(tǒng)內(nèi)的導(dǎo)熱熱阻與其和環(huán)境之間的換熱熱阻的對比關(guān)系。,類似于Bi數(shù)這種表征某一類物理現(xiàn)象或物體特征的無量綱數(shù)稱為特征數(shù)，特征數(shù)中的

60、幾何尺度稱為特征尺度。,,§3-2 集總參數(shù)法  (Lumped heat capacity method),1 定義,忽略物體內(nèi)部導(dǎo)熱熱阻、認(rèn)為物體溫度均勻一致的分析方法。此時， ，溫度分布只與時間有關(guān)，即 ，與空間位置無關(guān)，因此，也稱為零維問題。,以下幾種情況Bi很小，可用集總參數(shù)法：（1）導(dǎo)熱系數(shù)相當(dāng)大；（2）幾何尺寸很?。唬?）表面換熱系數(shù)很小。2 溫度分布,一個集總參數(shù)

61、系統(tǒng)，其體積為V、表面積為A、密度為?、比熱為c以及初始溫度為t0，突然放入溫度為t?、換熱系數(shù)為h的環(huán)境中。,引入過余溫度：,初始條件為：,能量守恒：單位時間物體熱力學(xué)能的變化量應(yīng)該等于物體表面與流體之間的對流換熱量,積分得：,,指數(shù)可寫成：,是傅立葉數(shù),無量綱熱阻,無量綱時間,Biv越小，表示內(nèi)部熱阻小或外部熱阻大，則內(nèi)部溫度就越均勻，集總參數(shù)法的誤差就越小。Fo越大，熱擾動就能越深入傳播到物體內(nèi)部,物體各點(diǎn)地溫度就越接近周圍介質(zhì)

62、的溫度。,物體中的溫度呈指數(shù)分布,方程中指數(shù)的量綱：,3 時間常數(shù),稱為系統(tǒng)的時間常數(shù)，記為?s，也稱弛豫時間。,如果導(dǎo)熱體的熱容量（ ?Vc ）小、換熱條件好（hA大），那么單位時間所傳遞的熱量大、導(dǎo)熱體的溫度變化快，時間常數(shù) ( ?Vc / h A) 小,反映了系統(tǒng)處于一定的環(huán)境中所表現(xiàn)出來的傳熱動態(tài)特征，與其幾何形狀、密度及比熱有關(guān)，還與環(huán)境的換熱情況相關(guān)?？梢?，同一物質(zhì)不同的形狀其時間常數(shù)不同，同一物體在不同的環(huán)境下時間常數(shù)也

63、是不相同。,如圖所示，時間常數(shù)越小，物體的溫度變化就越快，物體就越迅速地接近周圍流體的溫度。這說明，時間常數(shù)反映物體對環(huán)境溫度變化響應(yīng)的快慢，時間常數(shù)小的響應(yīng)快，時間常數(shù)大的響應(yīng)慢。,用熱電偶測量流體溫度，總是希望熱電偶的時間常數(shù)越小越好，時間常數(shù)越小，熱電偶越能迅速地反映流體的溫度變化，故熱電偶端部的接點(diǎn)總是做得很小,當(dāng)物體冷卻或加熱過程所經(jīng)歷的時間等于其時間常數(shù)時，即 τ=τs，,τ=4τs，,工程上認(rèn)為?= 4τs時導(dǎo)熱體已達(dá)到

64、熱平衡狀態(tài),4 瞬態(tài)熱流量,導(dǎo)熱體在時間 0~ ? 內(nèi)傳給流體的總熱量：,5 集總參數(shù)系統(tǒng)的判定,如何去判定一個任意的系統(tǒng)是集總參數(shù)系統(tǒng) ？,V/A具有長度的因次，稱為集總參數(shù)系統(tǒng)的特征尺寸。,為判定系統(tǒng)是否為集總參數(shù)系統(tǒng) ，M為形狀修正系數(shù)。,厚度為2?的大平板,直徑為2r的長圓柱體,直徑為2r的球體,復(fù)雜形體,例：一溫度計(jì)水銀泡是圓柱形，長20mm，內(nèi)徑4mm，測量氣體溫度，表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)h=12.5W/(m2·K),若要溫

65、度計(jì)的溫度與氣體的溫度之差小于初始過余溫度的10%，求測溫所需要的時間。水銀 ?=10.36 W/(m·K), ? = 13110 kg/m3, c = 0.138 kJ/(kg·K).解：,故可以用集總參數(shù)法。,由上式解得：? = 333 s = 5.6 min為了減小測溫誤差，測溫時間應(yīng)盡量加長。,§3-3 一維非穩(wěn)態(tài)導(dǎo)熱的分析解 Analytical Solution to One-Dimen

66、sional System,當(dāng)幾何形狀及邊界條件都比較簡單時可獲得分析解。1 無限大的平板的分析解,厚度 2? 的無限大平壁，?、a為已知常數(shù)；?=0時溫度為 t0;突然把兩側(cè)介質(zhì)溫度降低為 t?并保持不變；壁表面與介質(zhì)之間的表面?zhèn)鳠嵯禂?shù)為h。兩側(cè)冷卻情況相同、溫度分布對稱。中心為原點(diǎn)。,導(dǎo)熱微分方程：,初始條件：,邊界條件： (第三類),采用分離變量法求解：取,只能為常數(shù)：,只為?的函數(shù),只為x的函數(shù),對 積

67、分,得到,式中C1是積分常數(shù)，常數(shù)值D的正負(fù)可以從物理概念上加以確定。,當(dāng)時間τ趨于無窮大時，過程達(dá)到穩(wěn)態(tài)，物體達(dá)到周圍環(huán)境溫度，所以D必須為負(fù)值，否則物體溫度將無窮增大。,令,則有 以及,以上兩式的通解為：,于是,常數(shù)A、B和β可由邊界條件確定。,(1)(2)(3),由邊界條件（2）得B=0,（a）,邊界條件（3）代入(b) 得 (c),（

68、a）式成為 (b),將 右端整理成：,注意，這里Bi數(shù)的尺度為平板厚度的一半。,顯然，β是兩曲線交點(diǎn)對應(yīng)的所有值。式(c)稱為特征方程。 β稱為特征值。分別為β1、 β2…… βn。,….,將無窮個解疊加：,至此，我們獲得了無窮個特解：,利用初始條件