α粒子結構下p39;12c非彈性散射的研究

1、廣西師范大學碩士學位論文α粒子結構下p-c非彈性散射的研究姓名：張德偉申請學位級別：碩士專業(yè)：理論物理指導教師：楊永栩20070401廣西師范大學碩士研究生學位論文 摘要 ii α 粒子結構下 粒子結構下 C P 12 ? 非彈性散射的研究 非彈性散射的研究 研究生：張德偉 導師：楊永栩

2、 教授 理論物理專業(yè)─原子核方向 年級：2004 摘 要 本文基于 C 12 原子核的α 粒子結構觀點, 在多重散射的 Glauber 理論框架下,研究C P 12 ? 非彈性散射微分截面和極化量?；据斎肓繛椋涸诳紤]自旋效應的情況下，利用通過擬合實驗數據得到的 α ? P 散射振幅， 以及α 粒子在 C 12 原子核內的基態(tài)形狀因子和躍遷形狀因子。α 粒子在 C 12 原子核內的形狀因子可由獨立α 粒子模型給出的基態(tài)波函

3、數直接得到;α 粒子躍遷形狀因子，可由 C 12 原子核的躍遷形狀因子與核內α 粒子躍遷形狀因子和α 粒子本身的形狀因子的關系得到。 在多重散射的 Glauber 理論框架下，理論推導了 C P 12 ? 非彈性散射微分截面計算公式以及極化量的計算公式。計算了入射能量為 TP=200、398、597、698、800 、1040 Mev C 12處于 + 2 (4.43MeV)和 ? 3 (9.64MeV)激發(fā)態(tài)下的非彈性散射微分截

4、面。 也計算了入射能量為TP=200、398、597、698、800Mev C 12 處于 + 2 (4.43MeV)和 ? 3 (9.64MeV)激發(fā)態(tài)下的非彈性散射的極化量。通過計算出來的 C P 12 ? 的非彈性散射微分截面和極化量的結果與實驗數據進行比較，可以發(fā)現：對于微分截面方面， C P 12 ? 的非彈性散射微分截面的衍射模式與入射質子 P 的能量有關， 同時， 在獨立α 粒子結構模型和多重散射的 Glauber 理