體積衍射光學元件的標量衍射數(shù)組分析.pdf

1、二元衍射光學元件由于其獨特的性能及廣泛的應用,有著傳統(tǒng)光學元件無法比擬的優(yōu)點,因此得以迅速發(fā)展。本文以體積衍射光柵為例,研究了二元衍射光學元件的夫朗和費衍射頻譜面光強分布。
　　 本文使用的方法為:將體積衍射光柵視為若干薄光柵的集合體。由于是薄光柵,因此沒有必要考慮布拉格效應,并將不同波長的衍射光,以不同的角度照射到體積衍射光柵上,計算其夫朗和費衍射頻譜面光強分布。本文研究的是位相型體積光柵。
　　 本文的研究內(nèi)容及結(jié)果

2、為:
　　 (1)在衍射光入射角為零度,波長為633nm時,隨著厚度的增加,零級光越來越弱,一級光越來越強,直到厚度為36個薄片(即厚度為11394nm)時,光能量幾乎完全分布在一級光的。這說明布拉格效應明顯,同時也說明了我們的方法完全適用于體積衍射光柵。當厚度不足36個薄片(即厚度為11394nm)時,布拉格效應不明顯,這是因為,此時的光柵,沒有滿足布拉格條件。改變衍射光入射波長為515nm或458nm,能得出同樣的結(jié)論。

3、r>　　 (2)在厚度均為40個薄片,不同波長時(458nm(厚度為9160nm))和(515nm(厚度為10300nm)),515nm的光幾乎完全集中在一級光處,這滿足布拉格條件。
　　 (3)不同波長的衍射入射光,零級光出現(xiàn)的位置有變化,并且,隨著波長的增加,一級光強隨著波長的增加而增強。
　　 (4)當以波長為633nm的衍射光以30°角入射時,隨著厚度的增加,零級光逐漸變?nèi)?一級光逐漸變強。當厚度為36(厚度為