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1、現(xiàn)今電子器件越做越小,將要達(dá)到其尺寸的極限。今后的發(fā)展方向之一是追求器件的多功能化。多鐵性材料同時(shí)具有鐵電性和磁有序,是理想的多功能材料,因此引起了各國(guó)的極大重視,吸引了眾多科研機(jī)構(gòu)投身其中。但是單相多鐵性材料在自然界中非常稀少。當(dāng)d殼層全空(d0)的過(guò)渡金屬離子位于鈣鈦礦型ABO3結(jié)構(gòu)的B位時(shí),此結(jié)構(gòu)比較容出現(xiàn)鐵電性,但不會(huì)產(chǎn)生磁性。比如,BaTiO3中Ti4+離子的3d軌道是全空的,因此BaTiO3是鐵電體,但沒(méi)有磁性。與此相對(duì)應(yīng),
2、離子狀態(tài)時(shí)仍保留部分d電子(dn)的過(guò)渡金屬元素處在B位時(shí),此結(jié)構(gòu)通常具有磁性,但不具有鐵電性。比如SrMnO3中的Mn4+離子上有3個(gè)d電子,因此它具有反鐵磁性,但不具有鐵電性。從這方面來(lái)看,磁有序和鐵電性是相互排斥的。這就是所謂的“d0規(guī)則”。
為了突破“d0規(guī)則”的限制,得到更多的單相多鐵性材料,我們選擇鈣鈦礦結(jié)構(gòu)作為研究對(duì)象。鈣鈦礦家族中的晶體具有異常豐富的性質(zhì):鐵磁性(SrRuO3)、反鐵磁性(SrMnO3)、鐵電性
3、(BaTiO3)、反鐵電性(PbZrO3)、電子微觀相分離(LaSrMnO3)、龐磁阻等。由于鈣鈦礦結(jié)構(gòu)具有如此豐富的性質(zhì),我們選擇在其中尋找單相多鐵性材料。本文利用第一性原理方法對(duì)晶體結(jié)構(gòu)、電子態(tài)密度、波恩有效電荷、聲子的振動(dòng)頻率和本征矢進(jìn)行了詳細(xì)的計(jì)算和分析。通過(guò)“電子態(tài)密度”和“聲子譜”之間的相互印證,我們揭示了應(yīng)變?cè)诙噼F性材料中的獨(dú)特作用。我們發(fā)現(xiàn),張應(yīng)變使BaTcO3布里淵區(qū)中心點(diǎn)的極化振動(dòng)模變得不再穩(wěn)定,使BaTcO3從“未
4、施加應(yīng)變時(shí)的反鐵磁順電體”變?yōu)榱恕胺磋F磁鐵電體”,從而突破了“d0規(guī)則”。對(duì)電子態(tài)密度進(jìn)行分析后我們發(fā)現(xiàn),BaTcO3的最低空軌道在未施加應(yīng)變時(shí)為T(mén)c離子的t2g軌道,但施加應(yīng)變后變?yōu)榱薳g軌道。由于Tc的eg軌道可以與O的2p軌道形成較強(qiáng)的σ鍵,因此最低空軌道的轉(zhuǎn)變是BaTcO3轉(zhuǎn)變?yōu)殍F電體的關(guān)鍵因素之一。我們?cè)赑bMnO3中發(fā)現(xiàn)了更為有趣的現(xiàn)象。未施加應(yīng)變時(shí),立方結(jié)構(gòu)PbMnO3中存在不穩(wěn)定的極化振動(dòng)模,其本征矢中Pb的成分大于Mn
5、。這說(shuō)明PbMnO3的基態(tài)為反鐵磁鐵電體(單相多鐵性材料)。但是,其鐵電性來(lái)自于Pb的6s2孤對(duì)電子,而磁性來(lái)自于Mn的3d電子。對(duì)其施加張應(yīng)變后,極化振動(dòng)模的本征矢和波恩有效電荷都表明,PbMnO3從“A位驅(qū)動(dòng)的鐵電體”變?yōu)榱恕癇位驅(qū)動(dòng)的鐵電體”。此時(shí),PbMnO3的磁性和鐵電性都來(lái)自于Mn,突破了“d0規(guī)則”。因此,應(yīng)變可以通過(guò)兩種方式突破“d0規(guī)則”的限制:一個(gè)是使“磁性順電材料”變?yōu)椤按判澡F電材料”(BaTcO3),另一個(gè)是改變
6、“磁性鐵電材料”中鐵電驅(qū)動(dòng)力的來(lái)源(PbMnO3)。
在第一個(gè)工作中,我們研究了應(yīng)變對(duì)鈣鈦礦型BaTcO3的磁性和鐵電性質(zhì)的影響。首先,我們給出了基態(tài)時(shí)BaTcO3的晶體結(jié)構(gòu)和磁序。BaTcO3中的Ba為+2價(jià),O為-2價(jià),Tc為+4價(jià),Tc4+離子上有3個(gè)d電子。由于Tc4+離子具有未滿的d殼層,所以BaTcO3具有磁序。我們比較了順磁、鐵磁、A-type反鐵磁、C-type反鐵磁和G-type反鐵磁的能量,發(fā)現(xiàn)G-type
7、反鐵磁的能量最低。此外,BaTcO3為立方結(jié)構(gòu),不存在非穩(wěn)定的鐵電和反鐵扭曲旋轉(zhuǎn)模。所以BaTcO3的基態(tài)為反鐵磁順電體,不是多鐵性材料。
為了得到具有多鐵性的BaTcO3,我們對(duì)其施加了各向同性應(yīng)變。在張應(yīng)變小于3%時(shí),BaTcO3依然保持順電結(jié)構(gòu)。我們計(jì)算了布里淵區(qū)中心點(diǎn)的聲子頻率,發(fā)現(xiàn)極化振動(dòng)模的頻率在逐漸降低。這意味著B(niǎo)aTcO3在張應(yīng)變的作用下有可能從順電結(jié)構(gòu)轉(zhuǎn)變?yōu)殍F電結(jié)構(gòu)。當(dāng)張應(yīng)變?cè)龃蟮?%時(shí),極化振動(dòng)模變得不再穩(wěn)
8、定,BaTcO3變?yōu)榱髓F電體。在外延應(yīng)變條件下我們也得到了類似的結(jié)果。因此,張應(yīng)變使BaTcO3從“反鐵磁順電體”變?yōu)榱恕胺磋F磁鐵電體”,使其成為單相多鐵性材料。
我們進(jìn)一步分析了張應(yīng)變對(duì)BaTcO3電子態(tài)密度的影響,發(fā)現(xiàn)了其中的物理機(jī)制。由于Tc4+離子處在氧八面體中間,其上的d電子既具有交換劈裂作用,也受到晶體場(chǎng)劈裂的影響。在應(yīng)變?yōu)榱銜r(shí),d電子的軌道能量由低到高依次為自旋向上的t2g、自旋向下的t2g、自旋向上的eg和自旋
9、向下的eg軌道。其中,自旋向上的t2g軌道被Tc4+離子上的3個(gè)d電子占據(jù),自旋向下的t2g為最低空軌道。當(dāng)張應(yīng)變?cè)龃髸r(shí),晶體場(chǎng)劈裂逐漸減小,而交換劈裂基本不變。于是,張應(yīng)變使最低空軌道從t2g軌道變?yōu)閑g軌道。這個(gè)轉(zhuǎn)變有利于Tc4+離子向鄰近的O2-離子靠近,使BaTcO3轉(zhuǎn)變?yōu)殍F電體。
第二個(gè)研究工作是關(guān)于PbMnO3的多鐵性質(zhì)的計(jì)算。由于Pb2+離子有6s2孤對(duì)電子,PbMnO3是A位驅(qū)動(dòng)的鐵電體。Mn4+離子具有未滿的
10、d殼層(3個(gè)d電子),所以PbMnO3具有磁序。因此PbMnO3的基態(tài)為反鐵磁鐵電體,是單相多鐵性材料。但是,其磁性和鐵電性來(lái)自于不同的離子:磁性來(lái)自Mn4+離子,鐵電的驅(qū)動(dòng)力主要來(lái)自Pb2+離子。此時(shí)的PbMnO3并沒(méi)有突破“d0規(guī)則”的限制。
我們對(duì)立方結(jié)構(gòu)的PbMnO3施加了各向同性應(yīng)變,并計(jì)算了布里淵區(qū)中心點(diǎn)的聲子振動(dòng)頻率和相應(yīng)的本征矢。在應(yīng)變?yōu)榱銜r(shí),極化振動(dòng)模是不穩(wěn)定的,其本征矢中Pb占優(yōu)勢(shì)地位。當(dāng)張應(yīng)變?cè)龃髸r(shí),極化
11、振動(dòng)模變得更加不穩(wěn)定。Pb在極化振動(dòng)模的本征矢中所占的比例下降,而Mn的比例則上升。當(dāng)張應(yīng)變?cè)龃蟮?%時(shí),Mn在本征矢中占主導(dǎo)地位,而Pb的成分只有Mn的四十分之一。同時(shí),Pb的波恩有效電荷隨著張應(yīng)變的增大而減小,而Mn的波恩有效電荷則不斷增大。因此,張應(yīng)變使PbMnO3從“A位鐵驅(qū)動(dòng)的鐵電體”變?yōu)椤癇位驅(qū)動(dòng)的鐵電體”。此時(shí),PbMnO3的磁性和鐵電性都來(lái)源于Mn4+離子,突破了“d0規(guī)則”的限制。
因此,應(yīng)變既可以使“磁性順
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