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文檔簡介
1、西北地區(qū)的風(fēng)力機(jī)長期在風(fēng)沙環(huán)境中運(yùn)行,沙塵顆粒不僅使葉片產(chǎn)生磨損,而且通過和空氣的相互作用改變來流中的風(fēng)能,進(jìn)而影響風(fēng)輪功率的輸出。因此,研究風(fēng)沙環(huán)境下沙塵顆粒與翼型壁面及空氣的相互作用機(jī)理尤為重要。
本文以風(fēng)力機(jī)專用翼型 S809為研究對象,基于歐拉-拉格朗日方法,采用SST k-ω湍流模型和DPM模型,通過探討各雷諾數(shù)下不同直徑顆粒在翼型流場中的運(yùn)動特性,研究了不同直徑顆粒與翼型壁面的作用,以及顆粒對翼型氣動性能和流場結(jié)構(gòu)
2、的影響。另外,考慮顆粒重力效應(yīng),研究了葉片在不同方位角處翼型(葉素)氣動性能的變化,進(jìn)而分析了對風(fēng)輪的影響。
1)為確保模擬方法的準(zhǔn)確性,對采用的SST k-ω湍流模型和DPM模型進(jìn)行了驗證計算。針對SST k-ω模型,通過改變其封閉常數(shù)β*,在多個雷諾數(shù)下進(jìn)行翼型升、阻力系數(shù)的驗證。發(fā)現(xiàn)小攻角(約α<9°)時,封閉常數(shù)β*=0.09更符合實驗結(jié)果,尤其是在小雷諾數(shù)下;大攻角(約α≥9°)時,β*=0.11更符合實驗結(jié)果。另外
3、,DPM模型的顆粒入射類型和軌道密度對翼型升阻力系數(shù)存在影響。研究發(fā)現(xiàn),采用group入射類型能取得更好的模擬結(jié)果,顆粒軌道密度選取250較合適。
2)研究了各雷諾數(shù)下不同直徑顆粒在翼型流場中的運(yùn)動特性,以及其對翼型氣動性能和流場湍動能的影響。結(jié)果發(fā)現(xiàn),直徑小于5μm的顆粒在各雷諾數(shù)下的跟隨性均較好,繞流特性突出,與翼型壁面的作用基本不受雷諾數(shù)的影響;直徑在5~50μm之間的顆粒與翼型壁面的相互作用受雷諾數(shù)的影響較大;直徑大于
4、50μm的顆粒開始直接撞擊近前緣吸力面和壓力面,撞擊力度隨雷諾數(shù)和粒徑的增大而增大。距風(fēng)輪葉尖越近,撞擊葉片近前緣駐點(diǎn)處的顆粒的最小直徑越小,是導(dǎo)致各段葉素磨損率不同的因素之一。各雷諾數(shù)下,50μm顆粒對翼型升、阻力系數(shù)的影響最大。當(dāng)顆粒直徑小于50μm時,翼型升力系數(shù)隨粒徑的增大而減小,阻力系數(shù)則增大;當(dāng)顆粒直徑大于50μm時,翼型升力系數(shù)隨粒徑的增大而增大,阻力系數(shù)則減小。在雷諾數(shù)Re=2×105下,5μm和50μm顆??梢砸种仆膭?/p>
5、能的發(fā)展,其中50μm顆粒的抑制作用較強(qiáng)。
3)雷諾數(shù)Re=1×106下,翼型各攻角升、阻力系數(shù)的模擬值與實驗值吻合較好,故選取雷諾數(shù)Re=1×106進(jìn)行多攻角下,不同直徑顆粒的運(yùn)動特性及其對翼型氣動性能影響的研究。結(jié)果表明,攻角8.2°下的分離渦較小,對0.5、10、50和100μm顆粒的運(yùn)動軌跡均無影響,攻角12.2°下的分離渦對0.5μm顆粒的影響較小,而攻角18.1°下的分離渦卷吸了大量直徑為0.5μm的顆粒。當(dāng)顆粒直
6、徑小于50μm時,攻角越大,顆粒的最大速度位置沿流向與前緣的距離越小,且最大速度值越大;當(dāng)顆粒直徑大于50μm時,三個攻角下最大速度位置的變化與直徑小于50μm的顆粒一致,最大速度值則差別不大。同一攻角下,顆粒直徑越大,顆粒的最大速度位置與前緣的距離沿流向越大,且最大速度值越小。攻角18.1°下,直徑為0.5和1μm顆粒會增大翼型的升力系數(shù),其中前者的增升效果更明顯。
4)考慮顆粒重力效應(yīng),研究了葉片在不同方位角時翼型的氣動性
7、能及其引起的風(fēng)輪受力變化。研究發(fā)現(xiàn),隨著葉片的轉(zhuǎn)動,顆粒的沉降方向與其相對翼型運(yùn)動方向的夾角存在著周期性變化。相比在方位角0°和180°處的翼型升阻力系數(shù),翼型在方位角0°~180°之間的升、阻力系數(shù)都減小,且在方位角90°處達(dá)到最小值;在方位角180°~360°之間的升、阻力系數(shù)都增加,且在方位角270°處達(dá)到最大值。由風(fēng)輪軸向力變化產(chǎn)生的俯仰力矩和偏航力矩也成周期性變化,且周期為風(fēng)輪旋轉(zhuǎn)周期的一半。另外,由于兩個葉片的周向力在不同方
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