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1、非廣延統(tǒng)計力學(xué)是在1988年首先由Tsallis建立起來的,是對廣延統(tǒng)計力學(xué)的延伸和拓展。其中應(yīng)用最為廣泛的Tsallis統(tǒng)計是引入了含有參數(shù)q的非廣延Tsallis熵,得到了概率分布的冪律形式。當(dāng)q→1時,非廣延熵就退化到傳統(tǒng)的Boltzmann-Gibss熵的形式,非廣延統(tǒng)計也就退化到傳統(tǒng)的廣延統(tǒng)計。即系統(tǒng)的非廣延性完全體現(xiàn)在非廣延參數(shù)q的取值上,q偏離1的程度表征著系統(tǒng)非廣延性的程度。但熱力學(xué)系統(tǒng)的非廣延性是自然屬性,不能完全由非
2、廣延參數(shù)q的非“1”來決定,也不應(yīng)由人為引入的非廣延熵而完全確定。本文是在更寬范疇的非廣延統(tǒng)計力學(xué)框架下研究漲落。
利用帶有非廣延熵常數(shù)的Shannon熵為基礎(chǔ)的完全開放系統(tǒng)的統(tǒng)計分布(N-E-V分布),結(jié)合系綜方法和準(zhǔn)熱力學(xué)方法計算“廣延量”和“強度量”的漲落。并分別以單原子理想氣體、理想玻色子和n維真實氣體為例展開計算。結(jié)果顯示,單原子理想氣體N-E-V分布的“廣延量”的相對漲落正比于1,而“強度量”的相對漲落與其它系
3、綜計算的結(jié)果相同,正比于1/√N;理想玻色子N-E-V分布的“廣延量”的相對漲落正比于1,而強度量的相對漲落也與其它分布計算的結(jié)果相同,正比于1/√N;n維真實氣體N-E-V分布的“廣延量”和“強度量”的相對漲落都正比于1,并且“強度量”的相對漲落與溫度有關(guān),會隨溫度的變化而變化。從而說明完全開放系統(tǒng)中存在大漲落,同時也證明了平衡態(tài)中存在不穩(wěn)定狀態(tài)。
在Tsallis統(tǒng)計的OLM方案中,證明了正則系綜方法和微正則系綜方法在
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