重組合模型中的雙夸克分布函數(shù)參數(shù)化研究.pdf

1、在高能核碰撞中對于高橫動量的末態(tài)強子的研究，一般分為兩個過程：短距離的硬部分子的散射，然后是高橫動量部分子碎裂成末態(tài)強子。其中第一個過程由于夸克漸近自由性質(zhì)可以用微擾QCD(pQCD)進行計算，但是用碎裂函數(shù)描述強子化的過程是非微擾的，不能通過pQCD計算，只能由實驗測得。碎裂函數(shù)隨四動量轉(zhuǎn)移Q2的演化可以通過pQCD推導(dǎo)，即所謂的DGLAP方程。通過在某一特定的四動量轉(zhuǎn)移Q02在實驗上測得的碎裂函數(shù)作為初始條件，再和DGLAP方程聯(lián)立

2、，則可以預(yù)言在任意四動量轉(zhuǎn)移Q2的碎裂函數(shù)。目前這些碎裂函數(shù)已經(jīng)通過各種參數(shù)化的形式表示出來。這種描述強子產(chǎn)生機制的理論能夠很好地解釋e+e-和pp碰撞中的現(xiàn)象。但是近來發(fā)現(xiàn)在RHIC的Au-Au散射中這種理論不能夠合理解釋中等橫動量區(qū)域強子的一些現(xiàn)象。許多關(guān)于夸克重組合模型的出現(xiàn)，成功地解釋了AU-AU散射中中等橫動量區(qū)域的一些現(xiàn)象。怎樣從QCD第一原理出發(fā)，認識和解釋夸克重組合機制，是人們關(guān)注的一個重要課題。 本文所采用的夸

3、克重組合模型是在強子結(jié)構(gòu)的組份夸克模型的框架下，從碎裂函數(shù)的場算符形式得到的。它認為部分子碎裂可以分為二個過程：初態(tài)的部分子演化為組分夸克簇，然后這些組分夸克組合形成末態(tài)強子。由于此過程中的組分夸克類似于QCD中的強子，是非微擾的。所以，硬部分子轉(zhuǎn)化為組分夸克的分布函數(shù)不能通過pQGD計算得到，但它可以通過部分子場算符和組分夸克態(tài)來定義。忽略不同動量夸克重組合幾率幅之間的干涉，單個介子(重子)的碎裂函數(shù)等于雙夸克(三夸克)分布函數(shù)與重組

4、合幾率的卷積，其中重組合幾率由強子波函數(shù)決定。 我們在夸克重組合模型的框架下，通過擬合e+e-湮滅在次領(lǐng)頭階(NLO)的碎裂函數(shù)得到了雙夸克分布函數(shù)的參數(shù)化形式。結(jié)果表明我們提出雙夸克分布函數(shù)的參數(shù)形式是合理的。我們研究了雙夸克分布函數(shù)隨四動量轉(zhuǎn)移Q2的演化。在Q2的一定范圍內(nèi)，雙夸克分布函數(shù)的參數(shù)對Q2的依賴關(guān)系可以通過關(guān)于lnQ2的多項式得到。這對于把雙夸克分布函數(shù)用到有熱介質(zhì)環(huán)境下夸克的重組合過程以及描述不同碰撞過程強子的