強(qiáng)耦合qgp的徑向分布函數(shù)

1、液態(tài)QGP的相互作用勢(shì)與徑向分布函數(shù),報(bào)告人： 劉 繪 暨南大學(xué) 物理系,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,2,工作背景,STAR collaboration, PRL 89 (2002) 132301,：理論上有何證據(jù)？短程有序結(jié)構(gòu)－徑向分布函數(shù),理想流體：低粘滯，大的關(guān)聯(lián)長(zhǎng)度/強(qiáng)度……,相對(duì)論重離子碰撞實(shí)驗(yàn)與格點(diǎn)QCD,Lattice result, hep-lat/0011006v1,,,液態(tài),2008.4

2、 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,3,徑向分布函數(shù),,玻恩近似下的粒子間的靜態(tài)勢(shì),靜態(tài)勢(shì)的行為取決于被積函數(shù)分母的解析性質(zhì)，即極化張量的具體形式。,徑向分布函數(shù)（radial distribution function，RDF）：相距 r 同時(shí)發(fā)現(xiàn)兩個(gè)粒子的幾率。,這里的勢(shì)能是計(jì)入多體影響后的相互作用,,重求和！,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,4,典型物態(tài)的RDF,固態(tài)：長(zhǎng)程有序,氣態(tài)：完全無(wú)序,液態(tài)：短程有序,?,2

3、008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,5,勢(shì)的一般形式,靜態(tài)勢(shì)的一般形式如果在復(fù)平面內(nèi)存在極點(diǎn)（qi , qr）振蕩勢(shì)的一般形式,,qi ≠ 0 , qr＝0 Debye 屏蔽勢(shì)；qi＝qr＝0 庫(kù)侖勢(shì)qi, qr≠0 振蕩衰減勢(shì),2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,6,色散關(guān)系,色散關(guān)系的定義由介電函數(shù)的零點(diǎn) 定義的頻率－動(dòng)量關(guān)系,不同物理?xiàng)l件下色散關(guān)系的特點(diǎn)

4、硬熱圈（極高溫），qr＝0 Debye屏蔽真空（零溫）， qr＝ qi＝0 自由粒子單圈色散關(guān)系的臨界截止點(diǎn),,,,,,,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,7,QCD,QCD的極化方式,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,8,QCD的徑向分布函數(shù),相互作用勢(shì),RDF,用數(shù)值計(jì)算方法可找到介電

5、函數(shù)非平庸的零點(diǎn)，即圍道積分的極點(diǎn)。相互作用勢(shì)和RDF具有明顯的衰減振蕩行為：液態(tài)的標(biāo)志性特征！,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,9,色荷振蕩,代表點(diǎn)粒子周?chē)纳煞植?泊松方程,屏蔽色荷也具有振蕩特征！,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,10,sQGP中的束縛態(tài),幺正極限！,低粘滯，強(qiáng)動(dòng)力學(xué)耦合，大散射截面,,Shuryak, etal.,2008.4 南京,

6、劉繪 暨南大學(xué) 物理系,11,,束縛態(tài)的描述,實(shí)現(xiàn)束縛態(tài)圖像的一種理論模型QCD+sQCD：規(guī)范場(chǎng)與費(fèi)米子耦合＋規(guī)范場(chǎng)與標(biāo)量束縛態(tài)的耦合,束縛態(tài)不是點(diǎn)粒子，有結(jié)構(gòu)單極形狀因子,2008.4 南京,劉繪 暨南大學(xué) 物理系,12,束縛態(tài)效應(yīng),束縛態(tài)的存在使相互作用勢(shì)和徑向分布函數(shù)的峰向小距離的方向移動(dòng)，且寬度變窄。有束縛態(tài)的sQGP更象液體！,相互作用勢(shì),RDF,QCD,QCD+sQCD,QCD,QCD+sQCD,2008.4