哈工程3系流體力學(xué)--04流體動力學(xué)基本原理-03

1、2024年3月21日星期四,1,工程流體力學(xué)(第四章 流體動力學(xué)基本原理),哈 爾 濱 工 程 大 學(xué)動力與能源工程學(xué)院,§4.4 伯努利方程將動量定理應(yīng)用于微元流管可以得到沿流線的伯努利方程，它是流體力學(xué)中最重要的方程之一，在工程中運(yùn)用廣泛。如圖所示的流管，設(shè)流管各截面上的物理量均勻。任取一微元段dl作為控制體。沿流管中心軸線物理量是l和t的函數(shù)，即B=B(l，t) 。若l截面參數(shù)以A，V，p， ρ表示，則l+dl

2、處的參數(shù)為A+dA ，V+(?V/ ?l)dl ，p +(?p/ ?l)dl ， ρ +(? ρ / ?l)dl 。這里僅限于討論理想流體，故控制面上不存在切向力，只有法向力。,§4.4 伯努利方程,HEUJ&F,2,沿流線動量方程的建立：,已經(jīng)建立的連續(xù)方程可寫成,3,4,消去抵消量有,對微分項作適當(dāng)展開有,進(jìn)一步簡化,5,對于定常流動，對上式積分,即可得到沿流線的伯努利方程：,不可壓流體的伯努利方程為,動量

3、方程沿流線積分，得到的是能量關(guān)系式。第一項是單位重量的壓力能；第二項是單位重量的動能；第三項是單位重量的重力勢能。三項之和是單位重量的總機(jī)械能。也可寫成,6,若流線水平，則有,或,此時，顯然同一條流線上速度越大，則壓力越??；反之速度越小，則壓力越大；速度等于0，則壓力達(dá)最大，此時壓力稱為滯止壓力或駐點(diǎn)壓力。,實際上，沿流線機(jī)械能有損失，通常用hf表示兩截面間單位重量流體的機(jī)械能損失，即,7,例題：（畢托管）畢托管是一種測定空間點(diǎn)流速的

4、儀器。如圖，若要測定管流液體中A點(diǎn)的流速u，可由測壓管測出該點(diǎn)的測壓管液柱高度 ，并在A點(diǎn)下游相距很近的地方放一根測速管。測速管是彎成直角而兩端開口的細(xì)管，一端的出口置于與A點(diǎn)相距很近的B點(diǎn)處，并正對來流，另一端向上。在B點(diǎn)處由于測速管的阻滯，流速為0，動能全部轉(zhuǎn)化為壓力能，測速管中液面升高為 。B點(diǎn)稱為滯止點(diǎn)或駐點(diǎn)。應(yīng)用理想流體定常流沿流線的伯努利方程于A、B兩點(diǎn)，并取AB連線所在平

5、面作為基準(zhǔn)面，則有,8,得即對于實際液體在應(yīng)用上式計算A點(diǎn)流速時，需考慮液體粘性對液體運(yùn)動的阻滯作用，以及畢托管放入流場后對流動的干擾，應(yīng)使用修正系數(shù)對該式的計算結(jié)果加以修正，即式中 為流速系數(shù)，其值一般由試驗確定。,9,例題：（文丘里管）文丘里管用于測量管道中的流量。如圖，文丘里管由入口段、收縮段、喉部和擴(kuò)散段組成。在文丘里管入口斷面1和喉部處斷面2兩處測量壓差，設(shè)斷面1、2的平均速度、平均壓力和斷面面積分別為

6、 和 ，流體密度為 。由伯努利方程（忽略能量損失）和連續(xù)性方程可得出： 取 ，可得計算流量的公式,10,在應(yīng)用中，考慮到粘性引起的截面上速度分布的不均勻以及流動中的能量損失，計算流量時，還應(yīng)乘上修正系數(shù)，即 稱為文丘里流量系數(shù)，由實驗標(biāo)定。,11,例題：如圖，有一水平放置的變直徑彎曲管道，d1=500mm，d2=400mm，轉(zhuǎn)角α=45º，斷

7、面1-1處流速v1=1.2m/s，壓力p1=245kPa，求水流對彎管的作用力（不計彎管能量損失）。因彎管水平放置，故此彎管液體所受重力在平面內(nèi)投影分量等于零，沿管軸線取基準(zhǔn)面，則,,2024年3月21日星期四,工程流體力學(xué),12,列1、2斷面能量方程，得 p2=243.96kPa 任設(shè)彎管對水流作用力R的方向，如圖，它在x、y

8、軸上的投影分量為Rx、Ry。分別列兩坐標(biāo)軸方向的動量方程，則,,,,2024年3月21日星期四,工程流體力學(xué),13,水對彎管的作用力：,,14,將沿流線存在的動量方程,在某一時刻 t 沿流線積分有,稱作柯西—拉格朗日方程，可用來求解一些非定常流動。,§4.5 柯西—拉格朗日方程,對于不可壓流體有,或,15,圖示U型管中存在液體，液柱總長為L。 U型管兩端接大氣，中段有閥門，在閥門打開前，兩端高差為h0，液體速度為零。當(dāng)閥門打開