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文檔簡介
1、1984年,Berry預(yù)言:處于本征態(tài)的一個量子系統(tǒng),Hamiltonian量^H(R(t))隨參數(shù)R在參數(shù)空間緩慢演變一周后,波函數(shù)除了熟悉的動力學(xué)相因子外,還獲得一個幾何相因子exp{iγn(C)}。 本文介紹Berry原文所涉及的量子絕熱定理,其實質(zhì)是含時哈密頓量子系統(tǒng)在緩慢變化的環(huán)境中保持定態(tài),因此系統(tǒng)波函數(shù)的演化與定態(tài)是完全一樣的。根據(jù)量子絕熱定理,Berry分析了非簡并循環(huán)量子系統(tǒng)存在幾何相位,并推導(dǎo)出幾何相位的普遍
2、公式。 當本征態(tài)確定了,幾何相位也唯一的確定了。由于相因子的任意性,如果我們將H^(R-(t))的本征態(tài)進行如下規(guī)范變換:|(R-(t))〉→exp{if(R-(t))}|(R-(t))〉,那么〈n(R-(t))|▽1n(R-(t))〉將為(R-(R-(t))|▽1n(R-(t))〉+if1(R-(t)),因而很有必要將本征態(tài)的取值進行規(guī)范化來保證幾何相位的唯一性。本文從含時規(guī)范變換出發(fā),對含時哈密頓量子系統(tǒng)出現(xiàn)的非動力學(xué)相作了
3、深入分析與研究,研究結(jié)果表明:當系統(tǒng)未完成一個周期的演變時,可以出現(xiàn)一個“不可積”的非動力學(xué)相;而只有當且僅當系統(tǒng)完成一個周期的演變,才可得到“可積”的相位-Berry相。曲線C的閉合性(慢參數(shù)經(jīng)過時間T還原)是非常關(guān)鍵的,否則波函數(shù)的相位可以被一個規(guī)范(相位)變換掉,在這個意義上說,Berry相位是周期含時規(guī)范不變量,因而存在物理觀察效應(yīng)。然而對該量子系統(tǒng),Berry相可表成參數(shù)R-空間中的回路積分,因而Berry相又具有“拓撲性”。
4、以核磁共振為例,給出了Berry相位的幾何解釋。 本文從幾何相位角度對A-B效應(yīng)作了解釋,從中揭示兩點物理概念的革新:(1)電磁勢有物理效應(yīng),(2)在B=0但A≠0的區(qū)域,波函數(shù)的相位因子與其空間結(jié)構(gòu)有關(guān),是描述電磁場最合適的量。 理論上嚴格產(chǎn)生Berry幾何位相,是幾何位相理論發(fā)展的必然趨勢。針對Berry工作的局限性,本文講述了關(guān)于Berry相位的兩個重要推廣:(1)Aharonov和Anandan給出了量子循環(huán)體系
5、演變的幾何相位,并預(yù)言:在絕熱極限下,循環(huán)系統(tǒng)的A-A相趨近于Berry幾何相;(2)參數(shù)空間從非絕熱到絕熱極限演變嚴格產(chǎn)生Berry幾何相, 本文證明了循環(huán)演化普遍存在于量子體系中,并得到:體系循環(huán)演化能否實現(xiàn)與系統(tǒng)的初態(tài)有關(guān)。求幾何相位的實質(zhì)是求解含時Schrodinger方程,而演化算符又是求波函數(shù)形式解的最有效方法。以核磁共振系統(tǒng)為例,計算出該系統(tǒng)的演化算符,進而得到系統(tǒng)的嚴格演變態(tài),找出系統(tǒng)實現(xiàn)循環(huán)演化的條件:Circ
6、le條件和循回初態(tài)條件,并在各自條件下對系統(tǒng)產(chǎn)生的A-A相作了計算和研究,結(jié)果表明:對一個自洽系統(tǒng),A-A相的出現(xiàn)與系統(tǒng)的初始狀態(tài)有關(guān)。當ω→0,A-A相將趨向于Berry幾何相,進一步證實了Aharonov和Anandan的預(yù)言。 本文中作者的主要成果體現(xiàn)在下面兩個方面:(1)分析了Berry幾何相屬于非動力學(xué)相的“可積”情況,且它具有幾何屬性; (2)從與量子循環(huán)體系演化有關(guān)的演化算符出發(fā),具體對核磁共振系統(tǒng)的形式解
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